Elektriciteten
NYASTE UPPFINNINGAR OCH FORSKNINGAR

ÅTSKILLIGA PÅ HYSTERESIS INVERKANDE OMSTÄNDIGHETER. 67 måste blifva noll. Vi finna således, att den af kurvan i fig. 45 omslutna arean verkligen angifver det arbete i erg, som under en cykel försvinner eller rättare sagdt förvandlas till värme för hvarje kbcm. af järnet *) Detta kommer till följd häraf att upphettas. Vi beräkna denna temperaturhöjning på följande sätt. Om vi antaga värmeenhetens mekaniska ekvivalent till 427 kgm., så är det antal erg, som motsvarar en gram- värmeenhet, 427 X 981 X1000X100 Antages vidare järnets sp. vikt till 7,7 och dess sp. värme till 0,11, liar man 7,7 X0,ll X4,19 X107 X hvaraf följer ^ = 2,82 • 10'8/äZZ Temperaturhöjningen hos järnet, som motsvarar z cykler, skulle på grund häraf vara (, = 2,82 • 10~8 ■ zjHdl.........(11) Integralens värde är naturligtvis ganska olika efter jär- nets beskaffenhet. För mjukt anlöpt järn är det för hvarje dubbel omkastning af stark magnetism omkring 10,000, men för hårdt järn ända till 16,000. För gjutjärnet äro mot- svarande värden 30,000 å 40,000 ocli för mjukt stål 40,000 å 60,000, men för hårdt stål ännu högre. Det får dock an- märkas, att den hastighet, hvarmed den magnetiska för- ändringen sker, har inflytande, och till följd häraf blir upp- hettningen blott | å f af den beräknade. o 33» Åtskilliga på liysteresis inverkande omständig- heter. — Den nyss omnämnda egenskapen hos magnetismen, till följd hvaraf dennas förändringar med olika hastighet följa den magnetiserande kraftens förändringar, är af ett visst intresse i tekniskt hänseende och ha varit föremål för flera undersökningar. Man brukar särskildt kalla magnetisk viscositet den art af hysteresis, vid hvilken med små magnetiserande krafter det mjuka järnets magnetism endast långsamt eller ofullständigt följer denna, på samma sätt som en kautschuk- stång endast långsamt forlanges eller förkortas vid små för- ändringar i belastningen. Det är tydligt, att om de mag- ’) Denna area kan lättast bestämmas medels planimeter.