Forelæsninger over Statik og Hydrodynamik
med Maskin-Væsenets Theorier som den anden Deel af Forelæsningerne over Mekaniken. Del 2

188 Niende Forelæsning, ji ' ----- r'""' L —— ke paa Halv - Drametern af Vinden CB. Sattes da Forholde« af QP til den at vare ven af a : b, da blrver />M a : b = |M : hvilket er Kraftens Vcerdie, der leggcs an paa Machinen til Ligevegt udi (Z^over alle Stængerne. §.241. forstaaes den absolute Pression i D, og ved ß Len ligeledes i 8; maa, for Differentiationen fleer, den almindelige Værdie af Hastigheden for- andres til (§nb — ßbb): (f A«" 4-Dfl2 -(-BA2). Hvoraf nnar Dif- ferentieller rages, bliver — (?BMÅ). (Qab — ßbby-V- (Mb — lßbdb). (yA-i2 4- D«z 4-BÅ2)=p — Bb2(!a 4- O — 2D). (jAa* 1 * * * * * O 4- Dj2) = o ^2____(';« — a/iÅ). (yArt -t- D<i) ~ Wj ______________________________ I —ßn (jA 4- a\/ß (3 A.-4-D) -4-E)2. (jA-{-D) Den bekræftende Værdie af b er delt, som bestemmer Længden af b over en Begtstang af forste S'ags. Hvorved endnu ydermere kan agtes. a) 2lt vi hare groet Forffiel imellem Inertien og ben absolute Pression udi B og D, fordi ikke alle Pressioner hindre Bevægelsen ved deres Inertie saaledeö som Tyngderne, udi hvilke den absolute 'Pression altid er Inertien proporrionert. I den Tilfælde, da Luft eller Varld flaaer paa, og, uden ar tynge Machine«/ strax igien siyde fra, eller Elassrer og andre trykkende Kræfter drive en Machine, uden at besværes «f deres Inertie; ut i alle disse Tilfælde kunde de absolute .Pressioner ubj O og B endnu vare de samme, nagtet at Inertien D er = o. Ligele-