Almindeligere Hydrauliske Methoden 615
^Zhed, som vi fer havde §. 6. Hvoraf sees, at naar Vandet er
^lder igiennem et endeligt Rum, bliver Hastigheden, hvormed det
byder ud af et skraacliggende cylindrisk Ror, ben samme, som den
cv' hvormed det flyder ud af et vertikal-t.
2) Men da det varer her længere, §. 8r. Mekan. Forel.)
End j de vertikale Ror, før Vandet kan falde igiennem den samme
vertikale Længde; saa man det og i denne Tilfælde vare længere,
sorend at Vandet naaer sin storste Hastighed.
14»
At betragte Kar, som at være af en uendelig Vide imod det Hastigheden be-
Huls Aabning, af hvilket Vandet flyder ud, er omtrent det sam- hMes^be!
nie/ som at betragte Kar, der idelig, i det mindste for en anseelig slandig fulde.
holdes fulde. Ikke destomindre ville vi her noget neiere, ffisnt
^'t, anvende den føromtalte Theorie til at bestemme det Flydendes
Unikale Bevægelse ud af de Kar, som holdes bestandig fulde. Hr.
"^enwulli gier da Forffiel imellem to Tilfælde; et, naar Vandet
bestandig flyder ind med en ligesaadan Hastighed, som den, der for-
ud var i Vandet i Karret, Aieblikket før det flod ind. Dct andet,
flyder ind paa Siden, og ferst, ved at blande sig med Van-
i Karret, faaer ved Vandets sammenhengende Kraft omsider en
^gesaadan Bevægelse, som dct selv har. Da Faldet i forsir Til-
f«lbe ffeer fuldkommen paa selvsamme Maade, som for er blevet
§♦ 3» Saa maa og alle Slutninger i §. 3 her finde Sted,
hvad Elementet af den muelige Stigning formeres ved den
^raabe, som flyder ind, bsr ikke komme i Betragtliing, fordi dens
Hastjghch antages at være blevet til uden for Karret. Foiffiellen
bliver