66o Fierde Forela öning.
den af Bevægelsen intet, i E er den sisrft, og Faldet under E er
kgesaa stor som Stigningen over E, hvorved Hastigheden i H bli-
ver paa nye no, og Svingene af Vandet ffee saaledcs idelig
og i samme Tid frem og tilbage, hvad heller at Udlobene over og
Under EF ere sterre eller mindreø
64.
Slutninger af Man beviser, at Tiden , udi hvilken Vandet stiger eller fal-
Doi^ite^Be!^' cr fqn ßor* som den , udi hvilken et Pendul engang svinger,
vægelse. Længde er (EB -4- BC -V CF) : 2 ; om nemlig Rorene A
og D staae perpendikulär paa den horizontale Linie BC. Saa at
derfor, saa Udt som Vandet i et cylindrisk Rer haver 6| Fods
Længde, maa det slige i et Sekund, og ligeledes falde. Thi Læng-
den af et simpelt Pendul til Sekunder er paa det nærmeste 3^ Fod.
Det er heraf, ar man kan paa det nærmeste udregne Hastighe-
den og Tiden udi Bslgernes Bevægelse (*)♦
§.65.
(*) Beviset af §. 64 ftes strax saaledes. Er, som for sagt, EF Hvile Linien,
vver hvilken Vandet falder og stiger; GE ~ FH den bængde, hvor»
henefter Vandet, i at svinge, bevæger stg. Kastes Perpendiklerne Go
eg blL ncd paa Horizontal Linien EF ; da er den Kolonne Vand, hvis
Tyngde driver det til G stegne Vand igien ned efter, — Go -V HP,
Kaldes Linus totus 1, Sinus til Inklinations-Vinklen 6L0, j; til
Ittklinations^Vinklen HFP, t; og GE ~ HF, x. Da bliver Go
— yx, HP = tx. Og da Roret heel igiennem ansces som nt være af
samme Aabning, saa at Bevægelfttt her ffeer, som i de faldende Ting,
saa bliver delt hele Pression, som bevæger Vandet saavrl op, som ned
efter, (f 4- *).x* Men da den hastiggiormde Kraft er Presfio-
veu