Om Maader, at nnafe det flydende Vands Hastigh. 67z
derimod haver cn horizontal Fart hen efter £D, er det ligesaa klart,
at den maa af Vandet skydes fort fra Linien BA under en Vin-
kl ABD, saa længe til den specifike Tyngde af Kuglen imod
Vandet med det kan holde Ligevegt, formedelst dens ffraae Skil-
ning imod det. Thi at den i den vertikale Direktion BA ci gior
Modstand ved Tyngden imod Vandets horizontale Bevægelse, er
klart af §. 67 Mekan. Forel., at nemlig af to Kræfter, som virke
Under perpendikulcere Direktioner imod hverandre, den ene ikke for*
hindrer eller imodstaaer den anden. Vi antage i alt dette, at Li-
nien BÆ), endog under Vandet, bliver uforanderlig en ret Linie.
Forestilles den specifike Tyngde ved Vertikalen /D, Vandet-
absolute anstedende Kraft ved den horizontale Direktion D£ eller
fd. Da blive Kræfterne af Vandets Fart, der holde Tyngden af
Kuglen Ligevegt, proportionerte df Men Vinklen fdU = CBtf.
Felgelig bliver Vandets horizontale Kræfter- imod Kuglen til Kug-
Icnö hele specifike Tyngde som df: /0, eller som Sinus til Co-
finus af InklinationEinklen med Vertikalen Alta Men Kræf-
tetnø af Vandet ere over samme Grund-Flade som Quadraterne af
Hastigheden, hvilket vi ffulle udførlig bevise i nesikommende Fore-
læsning. Fslgelig bliver Hastighedernes Quadrater under adffillige
Vinkler, fom AB/z, proportionerte disse Vinklers Tangenter, om
Direktionen df Vandet er horizontal, og Tyngden I), saavclsorn
den Flade, Vandet over samme virker paa, er under adffillige In-
klinations-Vinkler de samme.
Da derimod det eversie Vands absolute Hastighed let kan be-
stemmes , tilligemed den til samme svarende Inklinations - Vrnkel
ABtf , paa den forhen ssrst anferte Maade, saa kunde de evrige
R r r r Hastig-