Teknisk Statik
Første Del

§ 43. 254 Linie (B’s Banenormal er den lodrette B O'), medens C drejer sig om A (C’s Banenormal er AC); Polen for Bjælkestykket B C’s Bevægelse er O. Det antages nu, at Punktet C’s For- skydning i lodret Retning bliver z/c. Bevægelsen af et vil- kaarligt Punkt Ei til venstre for C er en Drejning om A, og den gennemløbne Vejlængde er proportional med Radien A Ei; den lodrette Forskydning af Et er derfor proportional med A Ei s vandrette Projektion medens C’s lodrette Forskyd- ning z/c er proportional med Zi; altsaa er Ei’s lodrette For- skydning lig . z/c. Paa samme Maade findes, idet man li tænker sig Punkterne C og E2 (til højre for C) drejende sig om 0, at Ez’s lodrette Forskydning er . z/c. Hvis dc var bekendt, skulde man altsaa blot afsætte z/c = c' c (nederst i Fig. 186) og trække Linierne a c og b c for at have Nedbøj- ningslinien, og ifølge (8Ö) vilde man dermed ogsaa have fun- det den søgte Influenslinie, naar man blot satte c‘ c= Dette Forhold findes imidlertid meget let; thi idet C og B begge dreje sig om O, er dc proportional med Radien OC’s vandrette Projektion l2, medens db er proportional med selve Radien OB. Af Figuren findes let: hvorved Ordinaten c‘ c i den søgte Influenslinie bliver , dc l2 l\ l2 C C~~db ~ OB~ lf Vi gaa dernæst over til at vise, hvorledes man ogsaa kan finde Spændingerne i Stængerne ved Arbejdsligningen, og vi kunne her fatte os kort, da Fremgangsmaaden er fuldstændig analog med den for Reaktionerne. Man indfører i Arbejds- ligningen den virkelige Belastning og sætter alle dc lig Nul og ligeledes alle ds paa én nær, hvorved man faar: y p ä S.ds= SP8, eller S = 2P8 (for z1s=l). (9). Heri betyder ds en uendelig lille Forlængelse af den Stang