Teknisk Statik
Første Del

301 § 48 ved A og B maa tilsammen danne et andet Kraftpar med Moment 1 og drejende i modsat Retning; hver af Reaktionerne faa derfor, som vist nederst i Fig. 203, Størrelsen • Derved findes: Ni = 0; MitX = — y • x for x < c, MlfX = + j (^~æ) f°r æ > c5 Momentfladen er vist nederst i Fig. 203 som ACiCiB, hvor A Ci ■=£ C2 B. — Paa Grund af Diskontinuiteten i Udtrykkene for Momenterne maa Integralerne i Ligning (33) deles; man faar, idet Inertimomentet antages konstant: l-^+yO — Tb = E~I [£ (— -j)-p-ixdx + Jr •pC^'-^rfæ](-r) ‘JTda:-£Lr <te> og efter Udregning, idet man benytter, at c4-c' = /: v b—a , P c c‘ (c'—c) s 4t(c‘—c) °m = j F 31 2h Exempel 3. En halvcirkelformet Bue hviler paa en fast simpel Understøtning ved A og en bevægelig simpel Under- støtning ved B og bærer en over Horisontalprojektionen ens- formig fordelt Belastning p pr. Længdeenhed (Fig. 204, PI. 22); man skal bestemme Punktet B’s Forskydning i vandret Retning. Belastningen p giver Reaktionerne A = B = \pl (lodrette). I det vilkaarlige Punkt C, hvis Tangent danner Vinklen ep med den vandrette, findes Normalkraften ved at projicere alle Kræfter paa Stykket A C paa Tangenten: N' = (— | p I + px) sin q, og endvidere er M‘ = ±plx — %p x2. Den tænkte Belastning er en vandret Kraft 1 i Punktet B (punkteret i Figuren); den giver en Reaktion A — 1 (vandret til venstre) og derved: Ni = + coscf), Mi = 4- y .