Teknisk Statik
Første Del

343 § 42. og vinkelret derpaa, Kraften l:Åm+1 i (m + 1) behandles paa samme Maade i Forhold til Stangen s,n + i; Kraften i m deles i de to Dele, 1: Åm, der opløses efter sm og vinkelret derpaa, og l:Årø + b der opløses efter sw + 1 og vinkelret paa srø + i. Kom- posanterne efter sm ere lige store og modsat rettede og give en Spænding 4-v—sinßm (Tryk) i denne Stang, og paa samme Ærø Maade faas en Trækspænding .1—. sin ßm+1 i Stangen sz/l+1; ^■m + l det fra disse Komposanter hidrørende virtuelle Arbejde bliver altsaa, idet A.m= sm cos ßmi ^-m+i ==x cos ßn 4-1: — y~ sin ß™ • 4s,n + — sin ßm+}. dsm + 1 = + ^^tgffm+l. sm±i Komposanterne vinkelret paa sm danne tilsammen et Kraftpar med Moment y— cos ßm . sm = 1, og ligeledes findes Komposan- terne vinkelret paa sm + 1 at danne et Kraftpar med Moment 1. Begge de to Kraftpar dreje i en saadan Retning, at de søge at forøge Vinklen $m, som Stængerne s,n og s„) + 1 danne med hinanden (Fig. 222), og det virtuelle Arbejde for dem begge tilsammen bliver derfor 1 • idet betegner den virke- lige Tilvæxt til Vinklen dm, ligesom dsm og Jsm+l betegne de virkelige Forlængelser af Stængerne. Det hele virtuelle Ar- bejde af Belastningen 1: Å er ifølge (58) lig Kraften vm, og man kommer derfor til følgende Udtryk for denne Kraft: v”—(59) +1 sm eller „„ = tg ffm + 1 - °£-tgfl,„, (59a) idet o betegner Spændingen pr. Arealenhed. Heri skal be- tegne Vinklen mellem sm og nedenunder Stang polygonen-, Vinklerne ß ere regnede positive fra den vandrette Linie til ved- kommende Side i Stangpolygonen modsat Uhr viserens Omløbs- retning. Det ses, at (59) giver vm = cc, hvis en af Vinklerne ß bliver 90°; men i dette Tilfælde er ogsaa hele Udviklingen meningsløs, idet 1: Å bliver uendelig for den lodrette Stang.