Teknisk Statik
Første Del

§ 56. 354 hvor rm og rm+1 betyde de vinkelrette Afstande fra m og (m 4- 1) til om og uw+i. Tænker man sig nu Diagonalen m. i) nærme sig til at blive lodret, blive disse Udtryk ved at være rigtige, og naar den lodrette Stilling er naaet, hvorved Gitteret bliver det samme som i Fig. 230, falde de to Kræfter i samme Linie, saa man i Stedet for dem kan sætte den enkelte Kraft Hom i z^/uTO_|-i r I r ’ 1 m 1 m+1 samme Resultat kommer man til ved i (63a) og (64a) kun at medtage de fra Hoved og Fod hidrørende Led. Ganske i Al- mindelighed kan man, naar der kun tages Hensyn til Hoved og Fod, finde Kræfterne v paa følgende Maade: til huer Stang sm i Hoved og Fod svarer en Kraft = (65). * m der virker i det Knudepunkt m, som ligger lige overfor Stangen (Momentcentret for Stangen, hvis der er Tale om en Spæn- dingsberegning); rm betyder den vinkelrette Afstand fra m til sm. Falde to saadanne Kræfter i samme lodrette Linie (eller faa de endog samme Angrebspunkt, som i Fig. 232 og 233), adderer man dem uden videre. — Angaaende Tilnærmelsens Nøjagtighed gælder det samme, som ovenfor bemærkedes i Anledning af (62). Man kan forøvrigt let vise, at Udtrykket (65) for den Kraft v, der hidrører fra en enkelt Stang i Systemet, gælder ogsaa for Gitterstængerne, ikke blot for Hoved og Fod. Stangen dm i Fig. 238, PI. 25, leverer ifølge (60) og (61) følgende Bidrag til Kræfterne v: j-— seccpm i (m— 1) og secg>m i m. nm—i l,n Disse to Kræfter kunne sammensættes til en Resultant af Stør- relsen : / 1 1 \ hm—1 ud = Jdm sec.(fm I r-----r ) = 4dm see cpm • -v—7 4 lim/ Ilm Af Figuren findes: = — og km see (pm = dm , H-m %"m