Teknisk Statik
Første Del

§ 73. 466 2, 3 og 4 endnu ubelastede, saa Influensordinaten her faas ved samme Linie bax som før. Naar Kraften 1 derimod staai i Knudepunkt 3, faar man af Kraftpolygonen for dette Knude- punkt, idet Spændingen i 2-3 er lig j- • | cosec cp, at den lod- rette Komposant af Spændingen i 3-4 bliver 1 -J- i °g altsaa D = 4- —I cosec cp; herved er bestemt en Linie a2 c2, givet ved aa2 = + j cosec ep, CCj2 = 4- I cosec cp; til denne Linie maales Influensordinaten i Punkt 3 og ligeledes i Punkt 1. Influenslinien for D er nu paa Stykket A-4' den i Figuren viste savtakkede Linie. — Influenslinien for den punkterede Diagonal D‘ i samme Fag findes paa samme Maade og er ligeledes vist i Figuren. In- fluenslinierne for alle Diagonaler i venstre Halvdel af Drageren kunne altsaa findes ved blot at tegne de to parallele Linier ba^ og a2 c2, der ere bestemte ved: aai = + I cosec cp, a} a2 = 1 • cosec cp. (14). Midter ver tikalen V. P or denne fcior man v ed at skærø Knudepunkt 6 løs og projicere paa en lodret Linie: V + (D6-6 + De.fl sin cp = 0. Naar Kraften 1 som i Fig. 312 staar i 9, er $ • /—£ D6.g sin cp = + I y , D6-7 sincp = — 1 + | , altsaa v = ±^. Naar Kraften 1 staar i Knudepunkt 10', er t . I— '£ Dg.6 sin cp = , Dm sin cp — 4~ | j , Influenslinien ses i Fig. 312 (»V-Linie«); den bestemmes ved at trække de to Linier ax bi og a2 b2 i Afstanden | fra Axen ab. Foden U. Ved at iægge det i Fig. 313, PI. 31, viste Snit og tage Momenterne af Kræfterne til venstre for Snittet med Hensyn til Knudepunkt 5 faas, idet den vinkelrette Afstand fra 5 til Diagonalen D‘ er h cos cp: