Teknisk Statik
Første Del

473 § 74 optrukne og den punkterede i Fig. 322, PI. 32, ere kun for- bundne ved Vertikaler for Enderne, og det er klart, at en Be- lastning f. Ex. i Knudepunkt 7 i langt overvejende Grad maa optages af det optrukne Gitter, medens den kun fremkalder forsvindende Spændinger i det punkterede Gitter. Det vil derfor aabenbart være rigtigere til Grund for Tilnærmelses- beregningen at lægge den Antagelse, at hvert af Enkeltsyste- merne skal bære den fulde Belastning i sine egne Knude- punkter og slet intet af Belastningen i det andet Systems Knudepunkter*). Naar man gennemfører Beregningen under denne Forudsætning, kommer man imidlertid, som vi skulle se, meget nær til samme Resultat som med det oprindelige Tilnærmelsesprincip. I Fig. 322 ville vi bestemme Influens- linien for den lodrette Komposant af Spændingen i 4-5, idet Belastningen antages at virke paa Hovedet. Naar Kraften 1 staar i Knudepunkt 7, giver den en Reaktion til venstre, der maales som Ordinat til Linien baY (bestemt ved aaY= 1) lodret under 7. Det i Figuren viste Snit overskærer baade 4-5 og 4'-5', men den sidste er efter vor Forudsætning spændingsløs, naar Kraften staar i Knudepunktet 7. Ved Projektion paa en lodret Linie af Kræfterne til venstre for Snittet findes derfor, at den lodrette Komposant af Spændingen i 4-5 numerisk er lig Reaktionen (og hvad Fortegnet angaar, at Spændingen er Tryk). Den søgte Influenslinie har altsaa lodret under 7 samme Ordinat som Linien bat. Det samme er Tilfældet i Punkterne 5 og 9; i 6 og 8er Influensordinaten derimod Nul. Naar Kraften 1 kommer over paa den anden Side af Snittet, skal man blot bruge Linien ac2 ba}) i Stedet for bax. Den saaledes fundne Influensflade er skraveret i Figuren. Man ser, at det negative Influensareal er nøjagtig halv saa stort som Arealet af Trekant bccx, og ligeledes er det positive Influensareal lig det halve af Trekant accz. Imidlertid er a c2 Ci b Influenslinie for Transversalkraften i Punktet 4 (direkte Belastning, se Fig. 52, PI. 6), og heraf følger, naar den be- vægelige Belastning er ensformig fordelt, at den lodrette Kom- posant af største Spænding i 4-5 er lig det halve af den største Transversalkraft i Punktet 4. Hvis man gik ud fra det op- *) W. Ritter: Anwendungen der Graphischen Statik. II, S. 144 og 147 43. Zürich, 1890.