Om Strømningsforholdene
almindelige Ledninger og i Havet

134 54 naar vi ved g belegne en positiv Størrelse, der afhænger af Vædskens Natur, men er uaf- hængig af Strømtraadens Plads, allsaa af r og 6. Ved at addere denne Kraft til den, som hidrører umiddelbart fra Tyngden, erholder man den hele bevægende Kraft, som en Længde-Eenhed af den betragtede Vanddeel PQQ1P1 er underkastet efter Forløbet af Tiden i, da Punktet befinder sig i Afstanden l fra Ledningens Begyndelsespunkt, fremstillet ved: ( rdrdO . g , dl J og den accelererende Kraft, som i det betragtede Punkt virker til Bevægelse i Strømmens Retning paa en Masse-Eenhed af Strømmen, kan følgelig fremstilles saaledes: / du \ \9-di - * ■ Ligningen for Vandets Bevægelse i den betragtede Strømtraad, kan derfor, ifølgé en bekjendt Sætning i Mechaniken, fremstilles saaledes: vdv = g du — ([ dl, 1 d.rÆV ...............................(«> Fig. VIII. nv Q Q Efter saaledes at have fremstillet Ligningen for et Strømelements Bevægelse langs ad den concave Side af en Ledning, ville vi undersøge, hvorledes Forholdet stiller sig, naar Strømmen bevæger sig paa Ledningens convexe Side, saaledes som angivet i hos- staaende Figur VIII, hvori AM NB betegner Ledningens Over- flade, og EmnF Strømmens Vandspeil eller den Curve, hvori Vandet har størst Hastighed. Naar vi ligesom før antage, at de forskjellige Hastighedscurver ere jevntløbende med Ledningens Overflade, saa ville alle Strømelementer, som bevæge sig under Paavirkning af det uendeligt lille Overflade-Element MN, være be- grændsede af Normalerne CMm og GNn til de to Punkter M og Nj sættes Ledningens Krumningsradius CM = CN = R, CP == C Q — r og C m — C n = a, kan Tværsnitsarealet af den uendelig lille Strømtraad PQQlPl fremstilles ved rdrdO, og Massen af en Vanddeel, der gjennemløber denne Strømtraad, for Eenhed af Længde fremstilles ved: g.rdrdQ, idet dO betegner Fleldningsvinklen MCN og g er Fluidets Tæthed. Den fra Tyngden hidrørende bevægende Kraft er følgelig udtrykt ved: 9 —rjgrdrdf), J dr