Om Strømningsforholdene
almindelige Ledninger og i Havet

55 135 naar Vandspejlets Fald i det betragtede Tværsnit i Afstanden l fra Begyndelsespunket lige- som tidligere sættes = . Ved dernæst, som i foregaaende Tilfælde, at anstille en Be- CLL tragtning over Reactionens Indflydelse, findes let, at denne Modstand for det betragtede Element af Strømmen kan fremstilles saaledes: 7 (dv\2 d. r -5— \ d t / 1 (f.QrdrdQ — — g.-------------.QdrdO, idet er en positiv Størrelse, der har samme Betydning, som i del tidligere Tilfælde. Heraf findes da Loven for Vandets Bevægelse paa samme Maade som ved Formlen (46) at kunne skrives: vdv — g . du — tf .dl, \ }...........................(47) idet<,^-A.VÉd_. r dr ) For nærmere at bestemme Betydningen af den Størrelse som indgaaer i Form- lerne (46) og (47), behøve vi blot at betragte det specielle Tilfælde, hvor Strømmen be- væger sig i en cylindrisk Ledning under et Vandspejl, som er parallelt med Ledningens Overflade, der antages at have et Fald li paa Længden l\ thi for dette Tilfælde er: , __ d u li ^_0og^-T, og altsaa ifølge (46): li p 3~i = V 7 dv\2 d ,r\ -r- \dr / dr Sammenligne vi denne Ligning med Formlen (20), som er gjældende for dette Til- fælde og som, ved at multipliceres med r og derpaa differentieres med Hensyn til r, giver: , ldv\'2 li R2 — a„ 1 \dr / = Wo 2 R • — • ^7 , saa fremgaaer deraf, at Størrelsen p, som indgaaer i Formlerne (46) og (47), ganske i Al- mindelighed er bestemt ved den tidligere Formel (19), forudsat, at man deri iagttager at sætte (a2—R2) istedetfor (R2—a2) i de Tilfælde hvor a > R. • Herved skal fremdeles bemærkes, at ligesom Formlen (20) kan udvides til at gjælde for Ledninger, der vende den convexe Side imod Strømmen, ved at give a Værdier, som ere større end R, saaledes vil ogsaa Formlen (46) forvandle sig til Formlen (47), naar for p indsættes Udtrykket (19), idet a betragtes som større end R; som Følge deraf Videusk. Sel«k. Skr. 5 Række, nalurvidensk og mathem. Afd. 9 B. III. 18