Hovedtrækkene af de vigtigste fysiske Maalemetoder

88 UNDERSØGELSE AF BEVÆGELSER j ^71 + 1 w Vioo 5,0 • io~6 0,0099 1/50 2,0 • I o-5 0,0198 V20 1,2 • IO~4 0,0488 V10 4,6 • I o-4 0,0953 V7 9,1 • I o-4 0,1335 Ved udæmpede Svingninger er Tiden for Udsvinget fra Lige- vægtsstillingen til Yderstillingen lig Tiden for Tilbagesvinget; dette gælder ikke for de dæmpede Svingninger, hvor Tilbagesvinget tager længere Tid end Udsvinget. For svag Dæmpning er Tidsforskellen omtr. lig 7io T. Maaler man baade Svingningstid og Dæmpning, kan man ved de ovenstaaende Udtryk finde Konstanterne kx og x, der henholdsvis bestemmer den bevægende Kraft og Modstanden. Ad den Vej har man kunnet undersøge den indre Gnidning i Luftarter og Vædsker. Dæmpede man det svingende Legeme kunstig, lod man det f. Ex. hænge ned i en sejg Vædske, kunde Modstanden blive saa stor, at (Vs x)2 = mkx. Svingningstiden vil da blive uendelig stor. Dette vil sige, at Legemet, ført ud fra sin Ligevægtsstilling og derpaa sluppet, vil være uendelig længe om at vende tilbage; det vil dog i en endelig Tid komme Ligevægtsstillingen saa nær, at man ikke kan se Af- vigelsen. Det ejendommelige ved Bevægelsen er, at Legemet ikke længer kan svinge; det gaar først med voxende, derpaa med af- tagende Hastighed hen mod sin Ligevægtsstilling, hvor det for- bliver i Hvile. En saadan Bevægelse kaldes aperiodisk. I Galva- nometre indretter man det ofte saaledes, at den ophængte Magnet eller Traadrulle har aperiodisk Bevægelse, fordi man derved kan undgaa at iagttage en Række Svingninger, naar man skal finde Ligevægtsstillingen. De udæmpede ligetidige Svingninger kunne som bekendt frem- stilles ved Projektion paa en Diameter af Cirkelbevægelsen med jævn Hastighed. Paa lignende Maade faar man de dæmpede Svingninger fremstillede som Projektionen paa en ret Linie gennem’ Polen for en logaritmisk Spiral af et Punkt, som gaar indad i Spi-