Forelæsninger over Maskinlære
Første Del: Kraftmaskinerne

Vandet, som begynder at bevæge sig paa Skovlen med Hastigheden cr vil paa Grund af denne Hastighed stige op til en vis Hej de og derpaa atter falde ned. Antages nu, at Skovlen imens har drejet sig saa meget, at Vandet kommer ud i samme Højde, i hvilken det kom ind, vil det træde ud med den rela- tive Hastighed ct, altsaa med den absolute Hastighed co: co2 = v2 4- c/2 — 2vCi cos ß eller naar Udtrykkene for c* og for CjCOS/3 indføres: co2 = 4v2 -j- c2 — 4cv cos a. Den levende Kraft, som Vandet har afgivet, bliver derefter 1OOOQ,„ . 1OOOQ . . ------------ (c2 — co2) — 4 ——— v (c cos a — v) ff----ff og Hjulet skulde altsaa have modtaget den tilsvarende Arbejds- mængde » 1000Q . , 2 .------v (c cos a — v). ff Dog tinder her, som altid, tiere Arbejdstab Sted, saasom nogen Stødvirkning, Vandtab gjennem Spillerummet, Tapfriktion o. s. v., saa at Nyttevirkningen bliver noget mindre. Det fundne Udtryk bliver Maximum for v — I c cos a, hvorved det bliver 1000 Q c2cos2a ff 2 Dette Udtryk ses at blive desto større, jo mindre a gjores, hvoraf følger den Regel: Vandet maa træffe Hjulomkredsen under en lille Vinkel med Tangenten (f. Ex. 20°). Derimod have Forsøg vist, at Hastigheden v bør være lidt større end beregnet, nemlig v = 0.55 c.................(15) Skovledybden bestemmes ved den Højde, hvortil Vandet kan stige paa Grund af Hastigheden ct. Denne Højde vilde være, naar Tyngden var den eneste virkende Kraft, 2</