Studier over Metallernes Elektrontheori
Afhandling for den filosofiske Doktorgrad

113 Fladeenhed vinkelret Vi skal endnu her undersøge den Energimængde Elektronerne føres igennem en Idet vi har w, = — y 2 r1 Gy (r) dr, Wy, der med paa Kaksen. n-5 faar vi af Ligningen (3), idet vi indfører = C ■ rn 1 g smaa Størrelser af højere Orden med Hensyn til Benyttelse af Ligningerne (5) og bortkaster (/'V))“1, med w, =__2^.kT^+VL±LLT^ n — is Oj 2 [n — 1) e bx idet iy — o, faar vi ved Hjælp af (4) Wy = n — 5 2(?Z — l) £ y Vi har hidtil antaget, at Temperaturen overalt i Metalstykket er den samme; dersom imidlertid Metalstykket er afskaaret fra ydre Varmetilførsel, vil der fremkomme Temperaturforskelle i det, indtil den Varmeledning, som disse vil fremkalde, holder Ligevægt med den oven for omtalte Energistrømning. Med den samme Tilnærmelse, som vi har benyttet ved Beregningen af Wy, vil Varmeledningsevnen y være uaf- hængig af den magnetiske Kraft, og idet man endvidere med samme Tilnærmelse kan sætte <5t lig ö, faar vi for Temperaturvariationen efter F-aksen i det her omhandlede Tilfælde ö 7' Wy n — 5 £ „ <5 „ dy y 2 (n — 1) s y y og heraf ved Benyttelse af Ligningen (13) Side 53 d T n — 5 e „ Ey. by yn k (10) [Angaaende Ligningen (10) maa vi bemærke, at Ey betegner den ovenfor omhandlede elektriske Kraft efter F-aksen, der vil fremkomme i et Metalstykke, i hvilket Temperaturen overalt er konstant. Dersom denne sidste Antagelse, saaledes som i det her betragtede Tilfælde, ikke er op- fyldt, vil den elektriske Kraft efter Y-aksen blive forandret paa Grund af de Spændingsforskelle, der fremkommer som Følge af Temperatur- differenserne, og som vi har omtalt i Kapitel II ved Behandlingen af de thermoelektriske Forhold. Idet disse Spændingsforskelle med første Til- 8