Studier over Metallernes Elektrontheori
Afhandling for den filosofiske Doktorgrad

69 Integration, at den Varmemængde, der udvikles i Tidsenheden i den betragtede Del af Kæden, og som angives ved det omhandlede Led i Formlen (23), vil være lig z’4 Z(log^ — k> —Ne- idet vi nu ved /VZZz>r-Effekten ttP)Q skal forstaa den Varmemængde, der absorberes ved Berøringsstedet mellem to Metaller P og Q, der- som der gaar en Elektricitetsenhed gennem Berøringsstedet fra P til Q, faar vi k „J. Kv . . ^,Q = - 1 (fl,. —(25) Betragter vi dernæst et Stykke af Kæden, indenfor hvilket Metallet er det samme, faar vi af Udtrykket (24), idet K og |i i dette Tilfælde vil være Funktionen af 7'alene, at den Varmemængde, der angives ved det omhandlede Led i (23), og som udvikles i Tidsenheden i et lille Stykke af Kæden, indenfor hvilket Temperaturen forandrer sig fra T til T + dl\ vil være i k e d 1 Idet vi nu ved Thoms on-Effekte n p skal forstaa den Varme- mængde, der absorberes i et Stykke af en Metalstang, i hvilket Tem- peraturen varierer 1 °, naar der gaar en Elektricitetsenhed gennem Stangen i Retning fra lavere Temperatur til højere, faar vi = __ k_ T d^K-^ E dl v ' Dersom vi antager, at der finder adskilte Sammenstød Sted, og at Molekylernes Kraftfelter — Loven for Sammenstødene — er ens i alle Metaller og ved alle Temperaturer, vil Udtrykkene for F, n og p, idet vi indsætter Værdien for K, given ved Ligningen (17) Side 63 (X — o), og bemærker at u i dette Tilfælde er konstant, blive hvilket er de Værdier, som Lorentz har fundet. Idet ^kl er Middel- værdien af en Elektrons kinetiske Energi ved Temperaturen T, vil det sidste Led i Udtrykket for T^wjwz-Effekten |Æ/e være den