Lysbevægelsen i og uden for en af plane Lysbølger belyst Kugle

18 vil da i Integralet (42) kunne sætte z = z'd og bestemme o saaledes, at Koefficienten til z'2 i Exponenten bliver 0. //- G — 2pn bliver lig — , og Herved komme vi til den i (45) antagne Form, hvor altsaa Det ses heraf, at ved denne Overgang fra Integralet (42) til Integralet (45) vil g nødvendigvis forblive positiv. Overgangen fra (43) til (49) sker altsaa gjennem den ovenfor beskrevne periodiske Bevægelse ved positiv aftagende m eller s 5 hvorved det sidste og største Maximum naas forinden s bliver 0, medens herfra Modulus hurtig aftager li] 0, samtidig med at s gjennem 0 gaar over til lavere og lavere negative Værdier. Vi ville endelig ogsaa i det følgende Afsnit møde Summer, som lade sig omdanne til et Integral af Formen / z 23 dz (A —I- B — 4-... i \ a aA ’o +2 4+...); a° ‘ {Fa+G-+H-n (51) Naar heri sættes Gz2 = ax og G ikke er 0 eller meget lille, vil den øvre Grænse for x høre til den ovenfor ved co betegnede Art af Størrelser, og idet Leddene at’ lavere Orden end Enheden bortkastes, vil Resultatet af Integrationen blive A e(.Fa + £)*'. (52) 2G Er derimod G meget lille, sættes Hz* = aäx2, den øvre Grænse for x betegnes ligesom før ved co, og til Afkortning sættes G=^e\/-, (53) * a idet det øverste Fortegn svarer til G positiv, det nederste til G negativ, herved over til {aH\‘A Bx For s = 0 erholdes heraf ved Integration Integralet gaar (Fa +_Zx+x^)i C (54) medens det. idet -1/— UH almindelige Integral (54) lader sig udtrykke ved eFai 211 (i rj\i a /"i —i— ■ r> Q_A 1 dA(J AQ±.B Q = \ dxe^-ex+^i . Jo (55) (56) (57)