Lysbevægelsen i og uden for en af plane Lysbølger belyst Kugle

34 1/2 /, i ’M Pn (cos p) = I/----t—- cos (n -r I) <p — y • T ' 7tn Sill <p \ 4- / Heraf dannes endvidere, med Bortkastelse af Størrelser af lavere Orden, dtp ' 7T sm tp \ 4 Denne Værdi indsættes i Rækkerne (31). Da det betragtede Punkt antages at ligge uden for Hovedaxen. vil det ikke kunne træffes af Centralstraalerne, som sv<ue til n<cwj, hvorfor Summationerne her kun behøve at udføres fra n = til n — x>. Rækkerne ville saaledes kunne udtrykkes ved v cosi£ “1 / 2,qn a . . , n rt \ («-- K =-------r X 1/ 1 .■ sin (« + i $? — 7 Zkn , a ni ? xnsinp \ o . sin <b ”, 1 / 2an(a) . . n 8 = i —— X 1/ —sm (n +1)«’ -7 «' zsn , a m F Ttn sin <p \ < / /-----7~ z \ /, K _ i 21/ »in ((» + i)p - r) <A «in 2 V, S == s2fLÉ2’l/2--”M sin ((n + i)^ — 2'* sin 4(a')2s/. a 1 Trnsin^ \ 4/ (79) Vi indskrænke os i dette Afsnit til at udføre disse Summationer indtil n n2, det vil sige, indtil den højeste Grænse for n, inden for hvilken Funktionerne qn og Ån lade sig udtrykke ved de i (67) og (68) givne Formler. Af Rækkerne for K og S udtages, med Anvendelsen af samme Fremgangsmaade som i det foregaaende Afsnit, den til 2kn = — 1 , 2sn = — I svarende Del. Leddene heri ville komme til at indeholde de to Exponenter —-2- — 4(«)4= ) £- Sættes heri n blive ved Udviklingen efter Potenser af z Koefficienterne til zi G Ä hvor Vinklen d ligger imellem 0 og , Vinklen <p imellem 0 og 7r, uden at de naa disse Grænser. Betingelsen G = lp Tt vil derfor kun kunne tilfredsstilles for p — 0 og d — <p. Dette forudsat, kan Summen forandres til et Integral af Formen (42), hvorefter man for Rækken K ved Sammenligningen erholder Ä _ eos^ 1 / J 2 _ _ _ i c°s/ , 2az V na cos d sin d sin ip a sincos <p Fa — kt — a cos <p — ~ H = — x—-— . r 4 ’ 2acosy?