Lysbevægelsen i og uden for en af plane Lysbølger belyst Kugle

37 —- som Længdeenhed) fra det reflekterende Fladeelement. Det betragtede Punkts Afstand 2 7t fra dette Element er acos# — acos0, og dets Afstand fra Brændpunktet acos# — ^aco&Ø. Ligger det betragtede Punkt i selve Kuglens Overflade, har man 0 = 0 = n — og med det valgte Axesystem ere her Komposanterne af det indfaldende Lys £0 — sin p cos jy0 = cos p cos £0 = — sin ^(7, C = e(kt+acos^t. 1 Indfaldsplanen er altsaa Svingningsudslaget jy0 cos 0 — £0 sin 6 = — cos p C, som ifølge Fresnels Love ved Tilbagekastningen forandres til tg (0 — 0') r j „ tJ(^Rjcos^C= 6-CO8^’ medens det paa Indfaldsplanen vinkelrette Svingningsudslag efter Tilbagekastningen bliver __________ . L , J sin pC ==> — cv sin pC. sin (6 -|- 6) r I den tilbagekastede Lysstraale maa dernæst Intensiteten aftage i samme Forhold som Lyset udbreder sig over et større Fladeelement og Amplituden altsaa i Forhold til Kvadratroden af dette Fladeelement. Dette Fladeelement er i det betragtede Punkt bestemt ved (tt \ a cos O — ~ cos 6 \ 2dØ . a sin pdp , som for a = «, hvortil svarer 0 = 6 = zr — p, gaar over til a cos 6 dd . a sin 6 dp . Forholdet imellem disse to Elementer er a2 sin 0 cos#_______ __________sin2 fl__________________________ ______ (2 a cos 0 — a cos 0) a sin p cos 0 sin p (— tg O -f- 2 tg 0) ’ idet a og a elimineres ved Ligningen a sin 6 = a sin 0. Det vil ses, at man saaledes kommer nøjagtig til det samme Resultat, som ovenfor blev fundet. Indsættes endelig det almindelige Led af de to første Rækker (69), nemlig 7 _ r -2(4(a)-(a'))i = 2(4(a) - (m+\)Ån(a'))i Kn — Unt m " y m " y i Rækkerne (79) for K og 8, ville Leddene indeholde Exponenterne IH------—4(a) + 24(a) — (2m+2Hn(a)i{(n + |)f —\ \i . Ved Udviklingen heraf efter Potenser af z, vil Koefficienten til zi blive G = mn — 0-^20 — (2m + 2)0' + p. _______ ____________________