Lysbevægelsen i og uden for en af plane Lysbølger belyst Kugle

38 Heri er m n + 20 — (2m 4- 2)0' = d,n den Vinkel, som den indfaldende. Straale er omdrejet efter m indre Tilbagekastninger (S. 31), saa at Ligningen ogsaa kan skrives G = Jm — Det ses heraf, at Betingelsen G = 2px er opfyldt, naar Indfalds- vinklen 0 er valgt saaledes, at Straalen efter m indre Tilbagekastninger træfler det betrag- tede Punkt, og at øverste Fortegn maa læses, naar dette Punkt og den indfaldende Straale ligge paa samme Side af Hovedaxen, nederste Fortegn derimod, naar de ligge paa mod- satte Sider af Hovedaxen. For Summen K erholdes dernæst ved Sammenligning med Integralet (42) Koeffi- cienten 4 : 2cos^6v,ffl 21 —j— Z------------------------■ ) «J/ 2 tt « cos 0 sin 0 sin y for Summen 8 Koefficienten 4 , 2sin^Cj,,m Zi —J— ---- „ ... j a\/2r.a cos 0 sin 0 sin <p og for begge Summerne Koefficienterne Fa = kt — a cos 0 + 2 a cos 0 — (2 m -|- 2) a cos 6’ 4- (p — | in f- |) tt , 11 = s—1—s(— tg tf 4- 2 tg tf — (2m + 2) tg 0'), 2 sin u I - (- tg3 + 2 tg’ # - (2 m + 2) tg3 (T). O S1I1 fy Resultatet er givet i Formlen (43) og i Tilfælde af, at man har //=(), ved Formlen (49). I det første Tilfælde vil Udslaget, hvis Komposanter ere bestemte ved Lig- ningerne (80), blive af samme Orden som Enheden, i det andet Tilfælde (// = 0), som repræsenterer alle Brændfladerne, vil Udslaget blive af Ordenen as, Intensiteten af Ordenen a’. Da alle Størrelser, som ere af lavere Orden end Enheden overalt i denne Regning bortkastes, vil man altsaa her kun have at medtage det første Led af Formlen (49). Hvorledes Lysbevægelsen i Nærheden af Brændfladerne cr beskaffen fremgaar af de til Formlen (49) knyttede Beregninger og efterfølgende Diskussion. Det ses heraf, at naar H nærmer sig til 0, hvilket sker derved, at vi nærme os Brændfladen fra den Side, hvor de retliniede brudte og m Gange tilbagekastede Lysstraaler kunne naa he» [G = 2p7r), saa vil Svingningsamplituden voxe gjennem en periodisk Bevægelse fra at være af Ordenen a° til Ordenen a®. Det sidste og største Maximum naas, forinden vi naa til selve Brændfladen, hvorefter Amplituden aftager til den ved Formlen (50) bestemte Størrelse, svarende til selve Brændfladen (77 = 0, G — 2pn). Derefter aftager Ampli- tuden hurtig til 0. 1 Maximalpunktet nærmest Brændfladen er Amplituden 1,504, Inten- siteten 2,262 Gange større end i Brændfladen. Da Bestemmelsen af Lysintensiteten i og i. Nærheden af Brændfladen har særlig Interesse, navnlig af Hensyn til Regnbuens The or i, skal jeg lægge Formlerne herfor nærmere tilrette for den numeriske Beregning.