Lysbevægelsen i og uden for en af plane Lysbølger belyst Kugle

39 Lysintensiteten af de m Gange fra Kuglens Inderflade tilbagekastede Straaler være i det ved a bestemte Punkt betegnet ved Amplituden bestemmes ved Lig- ningerne (80), hvorefter Intensiteten, Amplitudens Kvadrat, findes udtrykt ved = a2 sin2# Ampi. (K2 4- 82). Ifølge den almindelige Formel (49), hvoraf kun det første Led medtages, er Ampi. K2 = Q2A2 , hvor ^l2 4 al Åmpl. *S‘2 — —- Q2A2 . hvor A2 9 7* __ 2 cos2^6%,to a2an cos# sin d sin <f> ’ 2 sin2 <]) m _____ a2a.7c cos# sin#sin Er det indfaldende Lys upolariseret, hvad vi det følgende ville forudsætte, erholdes Intensiteten som den til alle Værdier af c/j fra 0 til 2zr svarende Middelværdi. Der sættes derfor cos2 ep b\t m + sin2^ c%, m = % (b\t m 4- c2Vt m), hvorefter vi med den ovenfor angivne Værdi af 1 erholde , 4a*Q2sin2# / 6 sin2# V(72_____ m 9 7T sin <p cos # sin 0 \—tg3 D-A- 2!tg3 6 — (2m 4-2) tg3 #7 v'm Indføres to nye Betegnelser p og p' ved tg 0 = p tg 6', Wp’ = P , . erholdes 7 O Ä7 n (NCOS 6 — COS 0'}m n , (1— p')m bv,m TV cos tf cos 6 cos (I +p')”+2 ’ _ n nf (cos 6 — N cos 3']m (\—p}m cVtm - 2 2VcostfcosØ (eo^yqZTZcos^)^ ~ 2?> (1 + ’ Tillige cre Vinklerne 0. d' og ø bestemte ved _______ sin = TV sin d' == 1/P , tg ø = 2 (p — m — 1) tg 0', p2 — 1 ligesom man ogsaa har a sin 0 == a sin 0 , aÅ = aÅ == 2nr , idet R er Kuglens Radius, r Punktets Afstand fra Centret, begge maalte ligesom Ä med en vilkaarlig Længdeenhed, samt (se Side 17) q = Ved disse Substitutioner kan Intensitetsformlen gives Formen 1^2 — “7 R"m 1 (a) T sin <p hvor Cm er uafhængig af <p og bestemt ved