Lysbevægelsen i og uden for en af plane Lysbølger belyst Kugle
Forfatter: L. Lorenz
År: 1890
Forlag: Biaco Lunos Kgl. Hof-bogtrykkeri (F. Dreyer)
Sted: Kjøbenhavn
Sider: 82
UDK: 531.76/77
Videns. Selsk. Skr. 6. Række, naturvidenskabelig og mathematisk Afd. VI. I
Søgning i bogen
Den bedste måde at søge i bogen er ved at downloade PDF'en og søge i den.
Derved får du fremhævet ordene visuelt direkte på billedet af siden.
Digitaliseret bog
Bogens tekst er maskinlæst, så der kan være en del fejl og mangler.
54
hvorved det sammensatte Fænomen, der omfatter parallele Lysslraalers Bøjning ved en
reflekterende Kugle, er fremstillet under en simpel Form.
Betragte vi først den Del af Summen, hvor n er større end «, ses det, at 2M(a)
med voxende n aftager fra til 0. En nærmere Bestemmelse heraf erholdes ved Lig-
b
ningerne
24(a) i 1 4- tg ^n(a) i _ 1 4-e Un i _ , “ 2mfin(a) .m
1-tg 4(a) 4 < 2/7»
1 O C
hvor //„(a) for n = a liar Værdien —| log 3 og med voxende n hurtig aftager.
Sættes altsaa i den betragtede Surn først e~^a^ = I, og indsættes i Exponenten
paa sædvanlig Maade n = v z, y 4- | — a sin vil ved Udvikling efter Potenser af z
Koefficienter til zi i Exponenten blive <p — ft. Saaledes gaar for = # Summen over til
Integralet
—a sin $
\ , (kt — o COS ø -------) i , ----------
W2«' 4 2a cos«-/ _ — I |/2;ra COS^1 ty ,
va—a sin fy
som ved Substitutionen
( s\ i/n-----------£ asintp — a
z = U —9 V2acos^ , - = - ,--r^ ,
\ -/ ~ K2acos^
giver
hvilket Integral svarer til Integralet (57) naar Fortegnet for i forandres til det modsatte.
Det fremgaar af Behandlingen af dette sidste Integral, at for e>0, altsaa Punktet belig-
gende uden for Kuglens geometriske Skyggerand (asin^>a), er Integralet en periodisk
Funktion. Inden for Skyggeranden (g < 0) bliver det derimod aperiodisk. I selve Skygge-
randen (e = 0) erholdes
-f^e .1- £'l;t—a cos <p) i
Resultatet er i alle Henseender det samme som det, man erholder for Lysets
Bøjning ved en plan, cirkulær Skive, sat i Stedet for Kuglen i den Storcirkel, som tan-
geres af de indfaldende Straaler.
Den anden Del af den ovenfor betragtede Sum er
2 2
<3, 4(a) + («+!)$’—(2n—2m+1) y)i-|-2mp: (a)
2 e
»j = 0 a
Sættes heri n = v~\~zi v-f-| = a = «sin# og benyttes for /z»(a) Udviklingen (104),
vil ved Udviklingen efter Potenser af z. Koefficienten til z i Exponenten blive (<p— ft)i-----,
1
hvor r = rjy-J-|) er bestemt ved (97) og er af Ordenen a5.