Lysbevægelsen i og uden for en af plane Lysbølger belyst Kugle

58 I dette sidste Tilfælde vil altid ifølge Ligningerne (17) være proportional med cos hvoraf følger, at det vinkelret paa de indfaldende Straaler tilbagekastede Lys svinger vinkelret paa Indfaldsplanen og altsaa er fuldstændig polariseret i Indfaldsplanen. Dette, gjælder selvfølgelig ogsaa, naar det indfaldende Lys er upolariseret. Ligeledes maa under de samme Forudsætninger den samme Lov gjælde, naar vi i Stedet for en enkelt Kugle tænke os en Samling af lignende, indbyrdes adskilte og tilfældig ordnede Kugler. Sættes endvidere i Udtrykket for kx a. = , idet li er kuglens Radius, ses det, at Lysbevægelsen i et vilkaarligt Punkt uden for Kuglen afhænger, ^foi- uden af det indfaldende Lys og af Punktets Koordinater, alene af Størrelsen Tænke vi os nu i det omtalte System af Kugler disses Radier, ved uforandret Stilling af deres Centrer, voxe indtil Æ15 som dog vedvarende maa være meget lille i Sammenligning med en Bølgelængde, medens deres Brydningsforhold forandres fra N til , og sker denne Forandring saaledes, at man beholder TV2—1 II___ P3 = N2+l N2 1 1 1 P 3 N*+2 1 saa maa Lysbevægelsen udenfor Kuglerne og overalt udenfor Systemet forblive upaavirket af Forandringen. Lade vi 1?1 blive lige stor med Kuglecentrernes mindste halve Middel- afstand, som antages meget lille i Sammenligning med Bølgelængden , vil Systemet meget nær komme til at svare til et homogent Medium ined Brydningsforholdet. Herai kan atter sluttes, at naar i Systemet Kuglerne forblive uforandrede, medens ^dets Tæthed <lx forandres, vil Systemets Brydningsforhold forandre sig saaledes, al forbliver konstant (jvnf. «Farvespredningens Theori»). Hele Mængden af det af den enkelte Kugle udstraalede Lys vil ifølge (110) være bestemt ved 2 Å2 a6 3- /N2—l\2 \N2+2/ ' og er A Antallet af Kugler indenfor Rumenheden, vil AL være hele den Lysmængde, som udstraales fra hver Rumenhed af Systemet. Denne Størrelse er Systemets Absorb- tionskoefficient, og betegnes denne ved A, vil man altsaa, naar tillige a udtrykkes ved 2nR . _____ h<lV6 ; ' I AT U287T5Ä6 (N2—l\2 3 h = AL — A gjj \N2-\-2J 1 4 77^!3 ' Det ses heraf, at Absorbtionskoefficienten er omvendt proportional med fjerde Potens af Bølgelængden (Rayleigh’s Lov1)). Er omvendt Systemets Absorptionskoefficient h og dets ’) J.W. Strutt: Phil. Mag. 41, Febr., Apr., hin. 1871.