Lysbevægelsen i og uden for en af plane Lysbølger belyst Kugle
Forfatter: L. Lorenz
År: 1890
Forlag: Biaco Lunos Kgl. Hof-bogtrykkeri (F. Dreyer)
Sted: Kjøbenhavn
Sider: 82
UDK: 531.76/77
Videns. Selsk. Skr. 6. Række, naturvidenskabelig og mathematisk Afd. VI. I
Søgning i bogen
Den bedste måde at søge i bogen er ved at downloade PDF'en og søge i den.
Derved får du fremhævet ordene visuelt direkte på billedet af siden.
Digitaliseret bog
Bogens tekst er maskinlæst, så der kan være en del fejl og mangler.
58
I dette sidste Tilfælde vil altid ifølge Ligningerne (17) være proportional med
cos hvoraf følger, at det vinkelret paa de indfaldende Straaler tilbagekastede Lys svinger
vinkelret paa Indfaldsplanen og altsaa er fuldstændig polariseret i Indfaldsplanen. Dette,
gjælder selvfølgelig ogsaa, naar det indfaldende Lys er upolariseret.
Ligeledes maa under de samme Forudsætninger den samme Lov gjælde, naar vi i
Stedet for en enkelt Kugle tænke os en Samling af lignende, indbyrdes adskilte og tilfældig
ordnede Kugler. Sættes endvidere i Udtrykket for kx a. = , idet li er kuglens
Radius, ses det, at Lysbevægelsen i et vilkaarligt Punkt uden for Kuglen afhænger, ^foi-
uden af det indfaldende Lys og af Punktets Koordinater, alene af Størrelsen
Tænke vi os nu i det omtalte System af Kugler disses Radier, ved uforandret Stilling af
deres Centrer, voxe indtil Æ15 som dog vedvarende maa være meget lille i Sammenligning
med en Bølgelængde, medens deres Brydningsforhold forandres fra N til , og sker
denne Forandring saaledes, at man beholder
TV2—1
II___ P3 =
N2+l
N2 1
1 1 P 3
N*+2 1
saa maa Lysbevægelsen udenfor Kuglerne og overalt udenfor Systemet forblive upaavirket
af Forandringen. Lade vi 1?1 blive lige stor med Kuglecentrernes mindste halve Middel-
afstand, som antages meget lille i Sammenligning med Bølgelængden , vil Systemet meget
nær komme til at svare til et homogent Medium ined Brydningsforholdet. Herai kan
atter sluttes, at naar i Systemet Kuglerne forblive uforandrede, medens ^dets Tæthed <lx
forandres, vil Systemets Brydningsforhold forandre sig saaledes, al forbliver
konstant (jvnf. «Farvespredningens Theori»).
Hele Mængden af det af den enkelte Kugle udstraalede Lys vil ifølge (110) være
bestemt ved
2 Å2 a6
3-
/N2—l\2
\N2+2/ '
og er A Antallet af Kugler indenfor Rumenheden, vil AL være hele den Lysmængde,
som udstraales fra hver Rumenhed af Systemet. Denne Størrelse er Systemets Absorb-
tionskoefficient, og betegnes denne ved A, vil man altsaa, naar tillige a udtrykkes ved
2nR .
_____ h<lV6
; ' I AT U287T5Ä6 (N2—l\2 3
h = AL — A gjj \N2-\-2J 1 4 77^!3 '
Det ses heraf, at Absorbtionskoefficienten er omvendt proportional med fjerde Potens af
Bølgelængden (Rayleigh’s Lov1)). Er omvendt Systemets Absorptionskoefficient h og dets
’) J.W. Strutt: Phil. Mag. 41, Febr., Apr., hin. 1871.