Lysbevægelsen i og uden for en af plane Lysbølger belyst Kugle

60 26 1 ' - = -!- (4) o» |/^ c Denne Formel og altsaa Proportionaliteten mellem £ og co er begrændset ved Forudsæt- ningerne for Beregningen, som ere, dels at den parabolske Overflade skæres saavel af Fladen CD som af Stemplets Overside, dels af, at der ikke dannes noget tomt Rum under Stemplet; det sidste giver en højere, det første en lavere Grændse for de Vinkelhastig- heder, for hvilke Beregningen finder Anvendelse. Forudsættes Sternplets Diameter kun lidt mindre end den ydre Cylinders, kan den lavere Grændse col findes som den, der gjør li = Ii0. Man har ved (4) og ifølge (2) og (1) y Cl) p \ \ i ^*1 7 ) 2 Z ~ 2^ + 2 C ' ZgJ 0 (V C | 9 \ . DJ T +77) IC- \ 7T v / Er f. Ex. Bo = 2 Cm., p = 10/>15 v = cp = 40 Cubcni., faaes med omtrent- lige Værdier X = 0,0489, = 77 . C Hertil svarer et Omløbstal af noget over 12 i Sek. Maximumhastigheden a>2, for hvilken Beregningen gjælder, findes ved at søge Trykket i Axens Skæringspunkt med Undersiden af Stemplet. Dette Tryk er p = c — ip^r 'l. For p — 0, faar man co = <w2. Altsaa >•>’ = ~ = fy-., ’~2^2 gp"* co^vC 1 c 2 ti g 2 C gp — + h >1 j • 2 vG 1 T^g C Udtrykket for z2 viser, hvad der jo ogsaa kan indsees umiddelbart, al Trykket under Stemplet bliver Nul, naar «-Koordinaten til Sternplets (Inderside er lig Barometerstanden —, idet c forudsættes at være Atmosfærens Tryk og Vædsken at være Kviksølv. 9P