Vexelstrømstheorier og deres Anvendelse i Praxis
Haandog for Fysikere, Maskin og Elektroingeniører og Lærebog for Studerende ved Højere Tekniske Læreanstalter

Vexelstrøm i selvinduktion, kapacitet og ohmsk modstand. 41 Kondensatorer i vexelstrømkredse frembringer altsaa en efter- ilende spænding, medens selvinduktionen frembringer en efterilende strøm. Heraf fremgaar, at selvinduktionen og kapacitetens virkninger modarbeider hinanden, og det ligger da nær at tro, at man ved passende disponering af kapaciteten kunde bevirke, at strøm- og spændingsvektorerne faldt sammen; med andre ord, at strøm og spænding var i fase (sammenlign fig. 18 og 25); forskyvningsvinkelen <p = 0 og cos ep = 1 og P = E.J Vi vil senere faa se, at dette ideelle tilfælde i praxis ikke kan naaes. I fig. 25 er: Er = J. R Og Ek = C . OJ E2 = EjP -H Æ’r2 Af fig. 25 fremgaar endvidere: , Eje tg (p==Ef J ± i tg V ~~ R. C.m (37) F. Vexelstrøm i selvinduktion, kapacitet og ohmsk modstand. Er selvinduktionen, kapaciteten og den ohmske modstand koblet i serie, saa er strømmene d/c —= Js = J,- = J