Meddelelser Fra Lærerne Ved Den Polytekniske Læreanstalt I Femaaret 1912-16

325 - Det fremgaar af Figuren, at Resultaterne, navn- lig ved den sidste Forsøgsrække og for store Værdier af /?, er ret uregelmæssige. Dette hænger vel nok i nogen Grad sammen med, at Mikrofonens Følsom- hed ikke er fuldstændig bestemt ved dens Modstand, men ogsaa afhænger af andre Forhold (se nedenfor) ; men den hovedsagelige Grund maa vistnok søges i Forsøgsusikkerhed. Navnlig ved den sidste Forsøgsrække, hvor man skal indstille paa en vis Lydstyrke efter Hukommelsen, vil der utvivlsomt komme store Fejl. En Mikrofons Modstand R deles naturligt i to Dele, nemlig dels en »død« Modstand r0, der skyldes Modstand i Tilledning, Membran, Elektrode og en Del af Modstanden mod Strømmens Ledning gennem selve Kornene, dels den virksomme Modstand r, der i det væsentlige bestaar af Kontaktmodstandene. Det er naturligst at antage, at Følsomheden i det væsent- lige kun afhænger af r; men ved Modstandsmaalin- gerne faas R = rQ + r. En Del af Afvigelserne i Fig. 14 kan derfor skyldes, at Forholdet har væ- ret forskelligt ved de forskellige Forsøg. Ved de foregaaende Maalinger er det stiltiende forudsat, at Strømamplituden i det kunstige Kabel C er proportional med Mikrofonens Følsomhed, alt- saa med r' (se Formel (1)), men iøvrigt uafhængig af Mikrofonens Modstand. Under de givne Forhold svarer delle altsaa til, al Vekselstrømsaniplituden i selve Mikrofonløbet skal være proportional med r'. For at klarlægge i hvilken Grad og under hvilke Forhold dette er Tilfældet, vil vi undersøge de af Mikrofonens Modstandsvariationer foraarsagede Strømvariationer i Mikrofonløbet. Vi indfører følgende Betegnelser: Batteriets Klemspænding ..................... V Volt, Mikrofonløbets samlede Modstand, (heri in- kluderet Mikrofonens døde Modstand r0, men ikke dens virksomme Modstand) Rt Ohm, Mikrofonens virksomme Modstand: r—r'coscot — , Mikrofonløbets samlede Selvinduktion . .. . L Henry. Samtidig sættes forsøgsvis Strømstyrken i Mikrofon- V løbet i = Io + « cos (raf + ?) Amp., hvor Io — . ni -f- r Til Bestemmelse af i haves Ligningen: L ■ ~ + i: (Rt + r — r' cos wf) — V, der, naar Værdien for i indsættes, reduceres til — wLï sin (co/ + <p) + (^i -f- • i' cos (w( + <p ( — r' cos tot ■ (Io + i' cos (co/ -(■ <p)) — 0. > Vi gaar ud fra, at r og i' er saa smaa, at man uden større Fejl kan bortkaste del sidste Led; i saa Fald kan Ligning (4) skrives: — <oLi’ sin {tot + <p) + (/fj + r) • f cos {tot + <p) = r'I0 ■ cos tot. Dette er Ligningen for et Strøm- løb med Modstanden ßi + r og S e 1 v - induktionen L, paavirket af en E. M. K. r't„ cos æt. Man har følgelig i = , og tg rø -----(5) r(/?1 + r)* + to’L* 8 R, + r For Værdier af der er meget større end r, har man altsaa med god Tilnærmelse V ê 04 8 + II 71 3 X + II i saa Fald er i', som forudsat, proportional med r og iøvrigt uafhængig af Mikrofonmodstanden. Den anden Grænse dannes af det Tilfælde, hvor Ri og a>L er meget smaa i Sammenligning med r; i saa Fald giver (5) følgende Tilnærmelsesformel O w| Ved teoretiske Betragtninger ledes vi senere til at antage, at en Mikrofons Følsomhed alt iøvrigt lige er omtrent proportional med r^ = {R- r0)k (7) l Fig. 14 fremstiller den fuldt optrukne Kurve den under denne Forudsætning beregnede Følsomheds- kurve, idet den døde Modstand r0 er sat lig med 20 Ohm. Tages i Betragtning, at den af Mikrofonen be- virkede Strømamplitude er over 600 Gange, Effekten, altsaa over 360 000 Gange større ved de største end ved de mindste undersøgte Værdier af. R, saa er den ved Kurven angivne Tilnærmelse vist saa god, som man med Rimelighed kan forlange af et saa variabelt Apparat som en Mikrofon. Paa Fig. 14 angiver den punkterede Kurve Af- hængigheden mellem R og D under Forudsætning af, at Følsomheden var proportional med (R—r0)2> me- dens den stiplede Kurve svarer til Følsomhedsloven (R—r0)3. — Af de 3 Kurver passer den fuldt optrukne — svarende til Eksponenten 4 -— utvivlsomt bedst, den stiplede daarligst. En mellem 4 og 2 liggende