Meddelelser Fra Lærerne Ved Den Polytekniske Læreanstalt I Femaaret 1912-16

bleredes ved, at man siak en Jærntraad ned i en Roe paa Marken.) Det blev ved alle disse Forsøg paavist, at den reste- rende Forstyrrelse hidrørte fra statisk Induktion fra Lys- ledningerne, navnlig fra Lavspaindingsledningerne. Selv- følgelig giver ogsaa Højspændingsledningerne statisk In- duktion, men det drejer sig her kun om en Krydsning, ikke Parallelføring, og under Krydsningen var der el jord- forbundet Beskyttelsesnet. Elektromagnetisk Induktion blev ikke iagttaget; men man kan sikkert gaa ud fra, at den ogsaa vil kunne mær- kes til Tider, navnlig naar der arbejder Motorer. I Telefonen er den herfra hidrørende Lyd ikke van- skelig at skelne, da man hører samme karakteristiske Støj, som naar man direkte staar og hører en Motor, og navn- lig tydelig kan høre Igangsætningen. Over for den statiske Induktion er det i hvert Fald et sikkert Middel at anvende Blykabel med jordforbunden Blykappe, men det vil vel som Regel være praktisk uigen- nemførligt, og utvivlsomt vil ogsaa en Dobbeltledning give en væsentlig Forbedring. Det vil her udelukkende komme an paa, at al Jordforbindelse enten igennem Isolations- fejl eller Kapacitet ved Telefonen fjernes, saa at den i Traadene inducerede Ladning ikke kan komme til at give nogen Strøm igennem Telefonen. Til Beskyttelse af Dobbeltledninger imod statisk In- duktion kan man anvende Differentialspoler,. som i Ho- vedsagen er to serieforbundne Selvinduktioner, som ude paa Linien forbindes over fra den ene til den anden af Dobbeltledningens Traade, medens deres elektriske Midt- punkt forbindes til Jord. Den Telefonstrøm, som tabes gennem Spolerne, er meget lille paa Grund af den store Selvinduktion; derimod vil Ladningsstrømmen, som sam- tidig gaar fra de to Ledninger til Midten, kun møde en ringe Selvinduktion, da de to Strømme gaar lige imod hinanden i Spolerne. (Differentialspoler af en af mig angivet Konstruktion leveres af A/. L. Erichson & Co. i Stockholm.) Imod elektromagnetisk Induktion er selvfølgelig Dob- bcltledning den eneste effektive Beskyttelse. Teori. Da det kan være af nogen Interesse at kunne forud- beregne eller i hvert Fald forud danne sig et Skøn ovef Størrelsen af elektrostatisk og elektromagnetisk Induktion mellem parallelt førte Ledninger, skal jeg tillade mig at give en Fremstilling af Teorien herfor i ganske korte Træk, til Dels efter Breisig: Theoretische Telegraphie. i Elektrostatisk Induktion. I Fig. 1 forestiller 1, 2 og 3 Snittene af tre parallelle Ledninger. 1/, 2' og 3' forestiller Snittene af Ledninger- nes Spejlbilleder med Jordoverfladen som Spejl. Radius af Ledningerne betegnes med rlt r2 og rs. Afstanden mellem to og to af Ledningerne betegnes med dli2, di,3 o. s. v., Afstanden mellem en Ledning og i det betragtede Øjeblik bar Potentialerne Vj, V2 og V3 og Ladningerne q,, q2 og q3, regnet i elektrostatisk Maal. Som bekendt er Potentialet hidrørende fra lo Lad- ninger + q og —q, som er jævnt fordelt over Lo lange P x/ + <7 / - q Fig. 2 . parallelle Linier af Længde 1, i et Punkt P (Fig. 2) i Af- standen x, og x2 fra dc lo Linier lig med 2<1 , x2 log. nat. * • 1 X] Hvis man betragter Ladningerne paa de tre Lednin- ger (Fig. 1) som samlet i Ledningernes Akse, hvilkel vil være berettiget, naar Afstandene mellem de forskellige Ledninger er flere Gange større end Diametrene, kan man beregne Potentialet ved Ledningernes Overflade, idet man efter ovennævnte Formel beregner den Andel i Poten- tialet, som hidrører fra enhver Ledning og dens Spejl- billede, og adderer. Man faar derved 2q , Di i 2q<> , , Dj 2 , 2qa Di,3 V. = log. nat. --- +12 log. nat. r—F—? log. nat. — 1 1 Fj 1 <11,2 1 dl,3 2a , Do 1 , 2q, , D2,2 , 2q3 D2,3 Y. = 111 log. nat. log. nat.-----3 log. nat. - - 2 1 d2,i 1 r, 1 <12,3 2a.. D31 2q, D3 2 2q.. Os.3 V, = ' ■ log. nat. + - p log nat. + 3 log. nat. 1 dg,] 1 ll3,2 1 *3 Vi kan løse disse Ligninger med Hensyn til Lad- ningerne og faar da: — CijVi + Ci,2V2 + Ci.jVs = cojVj + c2,2V2 + c2,3V3 J3 — Ca.iVi + Cs.oVa + c3,3V3, hvor Cj ], Cia o. s. v. er Konstanter, som beregnes af Koefficienterne i de foregaaende Ligninger, og som følge- lig kun afhænger af Ledningernes Dimensioner og ind- Spejlbilledet af en Ledning betegnes med Di.i, Di,2 o. s. v. j byrdes Afstande. Vi tænker os, at alle Ledninger er lige lange, og at de . Til mange Anvendelser kan det være bekvemmere al