Om Elektriske Gnister I
Gnistforsinkelse

18 Nr. 10. P. O. Pedersen : vejebringes her ved, at de fra Punktet a i Fig. 4 udgaaende Bølger, førend de naar Elektroderne og A2, gennemløber ulige lange Traadlængder, idet Traaden abhc er Lo m længere end Traaden a de. Man har følgelig, at Tids- forskellen t0 mellem de to Bølgers Ankomst til henholdsvis Ai og A2 er bestemt ved: to = ^7708 Sekunder. (3) o X 1U Paa Pladen P maales da, som angivet ovenfor, den tilsvarende Værdi a. For en bestemt Gnistlængde, L, i Hovedgnistbanen, G, kan man paa denne Maade bestemme en Række sammenhørende Værdier af t0 og a og derefter afsætte Resultaterne i Form af Kurver, saaledes som vist i Fig. 5. Ved Hjælp af disse Kurver kan man for enhver Værdi af a aflæse den tilsvarende Forsinkelse t0. I det foregaaende er vi gaaet ud fra, at Bølgefronterne er ganske stejle. Bølgefronten vil dog altid være noget af- fladet, f. Eks. som vist ved Kurven obcf i Fig. 6. Man kan da tænke sig denne Front er- stattet med den »ækvivalente, stejle« Front ebd, og den maalte Værdi af t0 vil i saa Fald svare til Tidsforskellen mellem Ankomsten til hen- holdsvis Ai og af disse ækvivalente Bølgefronter. Ved den i Fig. 2 viste Op- stilling er der lagt Vægt paa at gøre denne saa vidt muligt symmetrisk, saaledes at Bølgerne ankommer nøjagtig sam- tidig til Ai og A2, naar Gnistmikrometrene og ff2 begge er kortsluttede. Denne Symmetri konstateres simpelthen r Volts. Fig. 6. Den med ob c »ækvivalente, stejle« Bølgefront er ebd. Arealet obe = Arealet bdc.