Maskinlære

378 og altsaa — |/ 2g H-\-hx-\-hy-[-h c2—c,2 , c,2] sin (/? — «) -j- 772.------------------H------L 2g ‘ 2g\ 2 sin ß cos a . (220) ^2 _ 2 Størrelsen hx+hyß-hz-\-m,—s------■ fremstiller det hele Tab, 29 som lides ved Stød og Ledningsmodstande. Rwrmodstandene hx og hy kunne beregnes efter de sædvanlige Formler for Ror- modstand, heri indbefattet Modstandene ved Indløbet til Suge- røret, muligvis gjennem en Sugekurv og en Fodventil; m kan regnes = 0.35 å 0.50, eftersom Overgangen fra Hastigheden c til ct sker ved gradvis Udvidelse af Tværsnittet eller plud- q 2 _I_ 2 seligt. hz kan tages = -2 , hvor stages = 0.20 å 0.10, altsaa noget større end for Turbinerne. Kaldes det samlede Tab i Trykhøjde paa Grund af Lednings- modstande og Stød £hm} altsaa £hm kan skrives: c2 m — — eß fy ’ — lhrj~ kjfß-h er fy. sin (ß—a) 2 sin ß cos a - l//2<,p7+a„+-g ^9. 1(1 —cotg^tga) . . . (221) vx vokser med Loftehøjden //, og som Folge deraf vil man ved store Løftehøjder let komme til ubekvemme store Hastig- heder. Nu viser imidlertid (221), at aftager med ß (idet a < 90 ), og man kan altsaa ved passende Valg af ß for- mindske Vj. De sædvanlige Skovler vende Konveksiteten i Be- vægelsens Retning (S, Fig. 439), hvorved ß > 90°. Grove foreslaar at tage tg (180 — ß) = 0.3 og tg « = 0.5, hvorved •j - l.lö]/-2y H+Sh„ + ^ Eittinger tager .ß,^ 90° og vender Konkaviteten fremad (S1? Fig. 439) hvorved = 0.71 J/a? 2? altsaa betydelig, mindre end ved- de først angivne Værdier.