Bevægelseslære

25 videre efter Banens Tangent, maa en ydre Kraft tvinge det ind i Banen. Er Banen saaledes en Cirkel med Radius r, og Legemet befinder sig i A (Fig. 12), vil det efter t Sekunders Forløb (hvor t er en lille ægte Brøk) befinde sig i B, medens det, hvis alle ydre Kræfter havde op- hørt at virke, vilde have været i D. De ydre Kræfter have altsaa, samtidig med at Legemet af sig selv gik fra A til D (ifølge Inertiens Lov, § 7), draget det ind imod Centrum et Stykke lig AG. Naar nu Banen er en Cirkel, er Kraften, der holder Legemet i Banen, stadig rettet mod Centrum, og naar Hastigheden i Banen stadig er den samme, maa denne Kraft ogsaa være konstant, eller: For at holde et Legeme i jævn Rotation behøves der stadig et bestemt Træk fra Rotationscentret eller Axen. Dette Træk kaldes Centrip et alkraften. Vi ville nu finde denne Krafts Acceleration. Da Kraften er konstant, gjælder (7), og den Vej AC, som Kraften drog Legemet i t Sekunder, er altsaa: AC = I G . t2, hvor G er den tibekjendte Acceleration. Kal- des Legemets Hastighed i Banen v (Vinkelhastigheden , v\ to er da -y, saa er: AB = v. t, og da: AB2 = AC . 2r, faas: 2. AC 2. AB2 v2. t2 y2 t2 ~~ 2r.t2 r. t2 r (23) Er Legemets Masse m, vil altsaa en Cen- tripetalkraft m.æ2r ifølge (13) være nødven- dig for at holde Legemet i dets Bane. Centri- petalkraften ses at voxe med Vinkelhastigheden og Banens Radius.