Kend Dit Skib

124 Af det foregaaende ses, at det tværskibs Metacenter af et cylinderformet Legeme al lid ligger i det cirkulære Snits Cen- trum, ligegyldig hvad Dybgaaende det har. Men lad os nu antage, at Cylinderen var hul, og at der i den er anbragt og fastgjort en Vægt, som bevirker at Tyngde- punktet sænkes f. Eks. 1 Fod under Metacentret. Cylindren antages at flyde med dens Centrum i Vand- linjen, den har allsaa et Dybgaaende af 5 Fod. Hvorledes Cylindren end krænges over, vil Tyngdepunktet G beholde sin Plads inde i den uforandret. Opdriftscentret B er et fast Punkt i Deplacementet, altsaa i den nedtrykkede Halvcirkel. Saalænge Cylindren flyder, saa at sige paa ret Køl, som vist ved første Snit i Fig, 82, ligger M, B og G alle i samme au lodrette Linje; men krænges den, som \ I vist i 2det Snit, afviger de lodrette Lin- ®jer gennem B og G fra hinanden, og den vandrette Afstand imellem dem GZ er Stabilitetsarmen. Al. Fig. 83 ses det, at der ved Krængningen nedtrykkes et kileformet Snit af Cylindren, som før laa over I , Vandlinjen, og et tilsvarende Snit ud- 1» løftes, som før laa under Vandlinjen. Fig 83 Disse Kiler er her Cirkel Sektorer og er henholdsvis betegnet LM1 og WMv. Hvorsomhelst de nedtrykkede og udløftede Kiler er ensl'or- mede som disse, vil ogsaa Kilernes Deplacementscentrer ligge i samme Afstand fra den lodrette Linje gennem B. En Linje, som forbinder Centrerne vil da altid skære den lodrette Linje gennem B i Punktet M. For alle cylindriskformede Genstande, hvor de nedtryk- kede og udløftede Kiler er Cirkelsektorer, og derfor ligedan- nede, med Centrerne i samme Afstand x fra den lodrette Linje gennem B, kan hele Stabilitets-Udstrækningen beregnes. Ved Stabilitets Udstrækning förstaas den Vinkel, hvortil Skibet kan krænges inden Stivhedsmomentet forsvinder. Formlen for at finde Stabilitetsarmen GZ ved de forskel- lige Krængninger er for cylindriske Genstande GZ X sin 0 Sættes Enheden som Udtryk for Værdien af GM paa ret Køl, og den multipliceres med Sinus af Krængningsvinklen, faas