14
Det vil uden videre indses, at disse Strømme gaar i hver sin af de
lo Yderledere, hvis Modstand er ens lig r.
Strømmen Io i Midterlederen findes ifølge
Kirchhoffs anden Lov at være lig —I2.
Saafremt er større end I2, vil Io være rettet
henimod Maskinerne.
Ved Hjælp af Kirchho/f's første Lov kan
vi nu opstille følgende Ligninger:
P = A . /■ + A • R, + Zo • r0
P= I2r+ I2R2-I0r0.
I sidste Ligning bliver Spændingstabet
/oro i Midterlederen negativt, fordi Io er
modsat rettet I2.
Strømmen i Midterlederen er, som vi har set, lig Differensen mellem
Strømmene i Yderlederne, og da man i Almindelighed allid vil kunne
sørge for, al disse to Yderstrømme er meget nær ens, faar Midterlederen
eller Nullederen oftest kun en ringe Belastning. Den faar derfor gerne
et Tværsnit, der for Ekspl. kun er halv saa stort som Yderledernes.
Hvis de to Nyttemodstande Rr og R2 er lige store = R, vil Kreds-
løbene for begge Dynamoerne være aldeles ens, og og I2 vil ligeledes
være lige store — I. Deraf følger at Io = 0.
I delte ideelle Tilfælde faas for begge Kredsløb
P= Ir + I- R.
Ved Multiplikation med 2 faas
eller
2P = I • 2r + I • 2R
2P = I • r + IR + IR + I ■ r.
Det ser da ud, som om en og samme Strøm I løb igennem den
ene Yderleder, begge Nytlemodstandene og den anden Yderleder i Serie.
Delle er i Virkeligheden ogsaa Tilfældet, thi der gaar jo ingen Strøm i
Nullederen, som allsaa i dette specielle Tilfælde helt vilde kunne
undværes.
I dette Tilfælde har de lo Maskiner tilsammen en Effekt paa 2 • PI,
og Nytlemodstandene forbruger en samlet Effekt paa 2 • I2 • R.
Differensen herimellem giver Effekttabet i Ledningerne
2 • PI — 2 • PR = Tabet = 2P ■ r.
Delle Resultat lindes ligeledes let af Ligningen P = Ir + IR, ved
Multiplikation med 21.
Saafremt vi nu sætter de to Dynamoer parallelt og lader dem
gennem et almindeligt Toledersyslem (Fig. 8) levere den samme Effekt
2IP til de samme to Nyttemodstande, og Spændingen skulde være P