24
(Fig. 22), da vil Paavirkningen dk paa denne hidrørende fra en enkelt
lille Del af Lederen dl være
idel sin ep = sin 90° = 1.
Da Summen al alle de smaa Dele dl af Cirklen tilsammen giver
Cirklens Omkreds 2na, vil Summen af samtlige Paavirkninger, der jo
alle er rettede samme Vej, nemlig vinkelret paa Lederens Plan, til-
sammen give den resulterende Kraft
Delle er altsaa Feltstyrken i Cirklens Centrum.
Kraften staar vinkelret paa Cirklens Plan, idel den magnetiske
Enhedspol vil søge al bevæge sig efter den Kraftlinie, der gaar gennem
Centrum.
Har man en 1 raadspole med N Vindinger, der gennemløbes at
Strømmen /, vil det magnetiske Felt (Paavirkningen paa en positiv
magnetisk Enhedspol) i Midten af den ene Endeflade kunne udregnes
at være
hvor l er Traadspolens Længde.
Paavirkningen paa en Enhedspol anbragt i Midlen af Strømspolen
vil være
4n NI
~ 16' ~T
Begge disse Ligninger kan udledes ad mathematisk Vej af de fore-
gaaende Grundligninger. Det ses, at Feltet i Midten af Spolen er dobbelt
saa stort som Feltet ved en af Spolens Ende-
Hader.
Tænker man sig Spolen bøjet, saa de lo
Endeflader støder sammen (Fig. 23), vi] en positiv
Enhedspol frastødes fra den ene Endeflade med
en Kraft He og tiltrækkes af den anden Ende-
flade med en lige saa stor Kraft, saaledes at den
samlede Paavirkning bliver
Delle er el ganske naturligt Resultat, idet den positive Enhedspol,
naar Endefladerne støder sammen, jo ligger midi inde i Spolen, hvor
Feltet, som vi nylig har lært, er dobbelt saa stort som ved Endefladen.