43
og —BZw-10-8. Disse er saaledes rettede, al de adderer sig. Den
samlede EMK i Vindingen er derfor e~ — Blu-10~8 Volt, hvor l=a-\-b.
Vi drejer nu Vindingen rundt med den konstante Hastighed v.
I en skraa Stilling under Vinklen a med den neutrale Zone er
Hastigheden (Fig. 44) vinkelret paa Kraftlinierne kun p-sina.
Spændingen er derfor, naar bortses fra Fortegnet:
e = Blv- sin a-10 8 Volt,
hvoraf faas
£ — E max * Slll a.
Paa Fig. 44 er vist en Spole, der drejer sig med konstant Om-
drej ningshastighed i el homogent Felt. Lader vi Radius til Spolen være
et Maal for den konstante Omløbshastighed v, vil Projektionen af denne
Radius (Radiusvektor) paa Ordinataksen for en hvilkensomhelst Drejnings-
vinke] a være lig v sin a. Hvis vi afsætter a ud ad Abscisseaksen
(vandret) og derefter afsætter lodret den til hver Værdi af a svarende
Værdi v sin a, vil vi faa tegnet en Sinuslinie (Fig. 44), hvoraf hvert
enkelt Punkt altsaa repræsenterer Værdien af den Hastighed, hvormed
Spolen i hvert enkelt Øjeblik skærer Kraftlinierne.
Tænkes Radiusvektor multipliceret med den konstante Værdi Bl,
vil den repræsentere Værdien Emax = B-l-v, og Sinuskurven vil frem-
stille Spændingens Momentanværdier e = Emax • sin a for hver enkeil
Stilling (a) af Spolen under en liel Omdrejning.
Man udtrykker delle ved at sige, al Spændingen er sinusformet.
Den momentane Værdi af Spændingen forandrer sig altsaa uafbrudt
under Omdrejningen af Spolen. Naar Vindingen har udført en hel
Omdrejning, vil man faa de samme Værdier igen i samme Rækkefølge.
I det følgende vil begge de paa Fig. 44 viste grafiske Fremstillings-
maader for Spændingen blive benyttet, idet man Snart ved Hjælp af
Vektordiagrammet, snart ved Hjælp af Sinuskurven vil kunne opnaa del
anskueligste Billede af Forholdene. Ved international Vedtægt er det
fastslaaet, at Radiusvektor skal rotere modsat Uhrviseren (den sædvan-
lige matematiske Omløbsretning).