Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

Ö8 haar m er kontraktionskoefficienten, F tversnittet, u hastigheden og q tætheden ved udstrømningen af det sidste kar. Man faar saaledes: m F p m F ? ni F c nn Fi (>o m2 F2 ei mn B n (»n _ i Følgelig biir: / mF e V . / mF ? V 2 Po — pn = mi (-—- i u- + m21 —i ir ?i + .... 1 1 Vmi Fi (W \m. Fo pi/ ( m P n l 2 Følgelig biir: _______________Po - Pn ______________________ [mFd2 , (mFe|2 , . j mF? I2 mi 4—™—r + m2 1 w—f C1 + • • +mn S m i? 7i ^n—1 Nu er, naar p er strømmende gas: det ydre modtryk og q tætheden af den ud- u2== 2 (Pn — P) Følgelig biir: 2(pn —p)—— IHi Po — pn I m F I2 g , I m F I {—vr { f |miFi| o() lni-jFaJ im z_ r y |mn Fn I __1 Sættes: I m F[2 q 011 ;—TT1 — faar man: — 4* m2 {?o | m F )2 |m-2 Fs| — +... + mn (>L m F P Q mn Fn ) C n—l —+... + mn Værdien af ? n-1- Da o , Pø ~ Pn 2 (pn — p) =---------g----- — Po + 2 B p pn 1 4- 2 B ' B kan først bestemmes, naar man kjender q, £>i, q-i ... vi har antaget, at gasen efter gjennemgangen gjennem forsnevringen kommer til ro, at altsaa al den arbeidsevne, som er begrundet i accelerationen, tabes, vil i tilstandsligningen ved expansionen, nemlig cv k cv k p V cv + h K = Po Vo cr + h R K 1- A h være hg