Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

iöo i-l i_l T2 =To (-M 8' . . . . Tn = To ( •-&- ) “1 v Po 7 v Po 7 Tætheden af den gas, som strømmer ud af mundingen i det sidste kar, er bestemt af formlen: v = en (L- Pi)4- = r eu v kp + pn — p / ’ hvor er tætheden i det sidste kar og p det ydre modtryk. Trykkene i karrene er bestemt af ligningen: n — PO 2 BP Pn 1 + 2 B Da paa grund af kontinuiteten: mi2 F? ui2 (»o2 = m22 F22 u22 pi2 =... = m2 F2 u2 biir, da m2 = - ^Po ~ pi) -1; u22 = -A1 ~ Pa) 1 ?o 2mi 2 2m2 "" __ m2 F2 z \ e n Po — pi ~-7,2^0 (pn — p) — 2mi mr Fr p0 nr F2 . \ ? n t" = Po'~'S?F^(p,1~p) eo 2m' m2F2 ' . q o p2 — pt- —2~r~2(pn — p) -- 2m2 111 2 r 2 __ m2 F2 O Pn - 1 - Pn - 2 -tø-------~ F x; (pn - p) vUJn — 1 r n—1) ? n — 2 Opgaven løses paa den maade, at man i formlerne for trykkene først antager tætheden for konstant. Man finder derved tilnærmede værdier af trykkene pj, p2, ... pn. Af disse beregnes tilnærmede værdier af tætliederne qi, Qt, ... £>n og Ved at indsætte disse i formlerne for trykkene, findes nøjagtigere værdier af disse, hvoraf atter nøiagtigere værdier af tætheden beregnes. Har man paa denne maade med tilstrækkelig nøiagtighed fundet pn og q, be- stemmes udløbshastigheden af formlen: U2 — Melzl J?) P Har man blot en enkelt forsnevring og man sætter gi eo i — b, hvor b — Po vpo/