Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

101 saa er pn = pi og z m F \ 2, \ V ø o / m F \2 z s ____ ]iQ—pi~- I (pi—p)~— 2mi=2mil—(pi—p) 1 v vmi Fi7 r F ?o Min F/ m F 2 Sætter man fremdeles 2mi ( ■■ ■ ) — a, faar man: ' mi Fi ' Po — pi — a b r (pi — p) Po a 1) r pi2 + pi (po — a b r p) = p02 _ _ / Po —• a b r p x y '4 a b r Po^+Ipol — a b r p)2 P V 2 a b r 2 a b r Ved beregningen sætter man først b —1 og r —1, og naar man har fundet en tilnærmet værdi af pi, beregner man en nøjagtigere værdi af b og r af formlerne: b — ( )si og x Po 7 1 r — f kpi —(2mk —l)(pi —p) x v kp + pi — p ' ’ hvorefter man finder nøiagtigere værdier af pi og pi. F Vi skal nu betragte det tilfælde, at forholdet ~ ikke kan sættes ud af betragtning. Tabet i tryk ved den første forsnevring biir da: „ z 4 mi Fi i po — pi — mi ui2 (»o ( 1---)• Udstrømningen fra det første kar, hvor tætheden er (tø, gjennem forsnevringen foregaar nemlig paa den maade, at eo er konstant under udstrømningen og efter udstrømningen expanderer i det andet kar fra tætheden o0 til tætheden (»i, medens trykket under expansionen forbliver uforandret lig pi. Expansionen af gasen i det andet kar og den forøgelse af hastigheden, som er følge af expansionen, har derfor ingen indflydelse paa størrelsen af po — pi, hvis værdi biir uforandret den samme, som om tæt- heden (»o var forbleven uforandret. Ved expansionen opstaar intet reaktionstryk, som forandrer størrelsen af p0 — pi. Ved den anden forsnevring lides et tab i tryk: (4 m2 F2 \ 1 ~ ~ 't )