Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

 102 Og saaledes videre. Formlerne vil blot adskille sig fra de forrige TY) I Z' yy* I x ved, at er multipliceret med (1— - , oi med (1— -2- 2 ). x I \ x 2 / i , Hin Fn \ , n , . . . . en — i med (1----------------) medens er nforandret, in 7 Sætter man nu: i mi Fi . ni 2 ^ 2 i Diu Fn 1 “ -TT = ai; 1----------— -a2; ..1---------------T7~ = an, faar man: B = mi —" - +m2 —-4- I + ai (>o vmi Fr a2 ql \m2 F2 / 1 । (> / m F \ 3 + rnn-------(----T< ) an (> n „ j 'mn Fn 7 Og n — P° + 2 B P P“ 1 + 2 B / m F ? n q p0 — pi = ( ----- ) 2nu —— (pn — p) ' mi Fi ' ai (»o r o / m F \2 $> , . pi = po — 2mi I-- I —----- (pn — p) \mi Fi/ ai (»o o / m F \2 q ( . p2 = pi — 2m2 ( —(pn - p) XIII2-P2 <t 2 r o / m F V (> , . Pn-1 — Pn-2 — 2 mn_i I -—7-™--------1 -----5----(pn — p) Vmn—1 r n—1' an—j (*n—2 Tilstandsligningen for expansionen af gasen i karrene er cv k cv k p v Cv -p h R — p Vo cv -p h R : hvor h = hi = for expansionen i det2det kar; i 1 A (m 2 F? \ « n = h2 — g— -----------j for expansionen 1 det 3die kar; 11 — Iln Hin Fn “Tn~~ for expansionen i det (n 4- l)te kar.