Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

105 Ved flere athmosfærers overtryk har han fundet, at ved konisk konvergerende og ved afrundede mundstykker udløbet fremdeles er fuldt. Efter min tlieori vil derimod ikke udløbet kunne foregaa fuldt, naar det ydre modtryk pi er mindre end det hydrostatiske overtryk ved mundingen Hg q. Er pi < Hg (>, saa bestemmes kontraktionskoefficienten af ligningen: ™ __ Hg g + pi 2Hg(? • Den vil følgelig ved stigende overtryk aftage og nærme sig Er Weisbachs forsøg over vandets udløb under store over- tryk paalidelige, maatte min theori i væsentlige punkter være urigtig. Men jeg antager, at man indtil videre kan sætte disse Weisbachske forsøg ud af betragtning. Der er nemlig ogsaa andre forhold, som kan berettige dertil. Naar vandet strømmer gjennem konisk konvergerende ansatsrør, biir vandets specifike tryk i ansatsrøret mindre end det ydre tryk, og erfaringen viser, at trykformindskelsen er større end ved udløb gjennem et cylin- drisk mundstykke, naar den givne trykhøide i begge tilfælde er den samme. Men naar det givne overtryk har naaet en vis størrelse, saa ophører det cylindriske ansatsrør at gaa fuldt, fordi det specifike tryk er blevet 0. Man maa da slutte, at det samme forhold finder sted ved et konisk ansatsrør, og at det ind- træder ved et mindre overtryk end ved det cylindriske. Efter min theori vil, naar overfladetrykket p0 og overfladens høide over mundingen h er konstante, medens det ydre modtryk ved mundingen pi varierer, ikke blot m aftage, naar pi < Hgv, hvor H — h + —------—, men for vandets vedkommende ogsaa ud- ge n pø i løbsmassen. Naar pi = Hg q — h g q+po — pi, biir pi — ———’ og udløbshastigheden 2 ____________ ___ ____ ______ V1 = V/2gH = /2g (h+ U) =/2g (h+ ________________ _____ v> = V g (h + ) Udløbsmassen Qi biir følgelig, idet kontraktionskoefficienten m — 1 Qt = f (, Vi = f q 1/ g ( h -F ) r B S Er derimod pi = 0, biir udløbsliastigheden _____ ____ V, ='/2g"H = l/"2g (h + ) = V. yl v <5 s 14