Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

28 kræfter kan antage under bevægelsen, er nul. )e kan ikke blive negative. I almindelighed antager man vel, at forøgelsen af hastig- hedshoiden i forsnevringen er en virkning af det formindskede tryk i tversnittet. Naar blot trykfor mindskelsen er tilstrækkelig stor, er det — mener man vel — intet tilhinder for, at ogsaa hastigliedshøiden kan overstige den givne trykliøide ved mundingen, eller at den levende kraft af fluidet i forsnevringen fz kan være større end fluidets levende kraft i mundingen. Man antager vel, at paa grund af trykformindskelsen i forsnevringen fz de givne kræfter og disses arbeide, der er lig den meddelte levende kraft, er større i forsnevringen end ved mundingen. Alen ved denne betragt- ntngsmaade gjør man aarsag til virkning og virkning til aarsag. Man vender op ned paa aarsagsforholdet. De tryk, som finder sted i fluidet under bevægelsen, er en virkning af bevægelsen, derimod ikke bevægelsen en virkning af trykkene. Bevægelsen fremkaldes af de givne kræfter og disses arbeide og de sted- findende tryk fremkaldes af bevægelsen. Alan vil saaledes umulig kunne faa nogen forøgelse af de givne kræfters arbeide ved hjælp af de tryk, som opvækkes i fluidet paa grund af bevægelsen. Hvis man derfor i forsnevringen kunde erholde en større hastig- hedsliøide end den givne tryk høide ved mundingen, maatte satsen om tilvexten i levende kraft være urigtig, man maatte kunne er- holde en tilvext i levende kraft, som var større end de givne kræfters arbeide. Ved de af mig udviklede formler for trykhoidetabet ved forsne winger vil aldrig hastigheden i forsnevringen kunne over- stige den, der bestemmes af den givne trykhøide ved mundingen. Vi skal betragte forholdet ved en enkelt, ikke pludselig- forsnev- ring. Ved denne er trykhoidetabet: Følgelig biir trykhøiden for udløbshastigheden v: 2~g = i + (mFy (1 _ (£y) m F v = Fi Vi Nu er: vi = m F TT*