Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

84 / SJLzL1 3k+l) ( 2k+ 1 2k + A „ 2k 2k ____________ k I k / 3k + l P1 p° ~"2k+lcA^pl ~p° 7 nu 3k + 1 3k + l\ ----- cB / 2k— —2k / 3k + 1 (pi -po - Cc (P1 - po ) Indsættes heri værdierne af A, B, C og c, faar man en lig- ning, som er identisk med ligning (7). Man kan ogsaa finde en tilnærmet værdi af integralet af ligning (1) paa en anden maade. Da k 4- 1 — 2k — (k — 1). kan ligning (1) skrives saaledes: sin a p . Vo po (k — 1) ।—2k~ — O_/auo _ bno2 po F vo ' Vo p Alan Nu er for permanente gaser k-l = 1>4~1 1 2k 2, 8 ~7 ' faar saaledes for permanente gaser 1_ 7 (k-J) 2k Værdien af p vil under integrationen variere fra p = p0 til p = plt /po fr-D Størrelsen af f iktoren vil saaledes variere fra 1 til x 1 ’ . fP1 /P° | ærdien af J dp vil ligge mellem den værdi, inte- 'Pi / ' Po gr a let fa ar, naar man (k-1) sætter og den værdi, IL"1) (k-1) integralet erliolder.’ naar man sætter (—) ’-k —I—I P7 w Man erholder da værdien af integralet, naar man istedetfor (P^~2k~ sætter en størrelse h, der ligger mellem grænserne