Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

83 konstant. Følgelig er dl — cdp, hvor c er en konstant. Man faar saaledes: , dp pdT = pdl — vdp = cp dp — po Vo y d p dl* = cdp — po vo — P2 1 — cp —J~po vo + K. o g— P3 Nu er 1 — o, naar p = po, følgelig biir: , , 1 ( 1 1 A 1 = C (p — po)--------Ö- po Vo I —3 — —3 > O X p z Da _L — er en meget liden størrelse, vil med stor P3 Po3 tilnærmelse relationen mellem p og 1, naar temperaturen antages for konstant, udtrykkes ved samme ligning som ved vædsker, hvor q er konstant, nemlig ved 1 = c (p — po), hvoraf p = po — (po — Pi) Da der, naar gasen under expansionen ikke tilføres saa megen varme, at dens temperatur er konstant, til en given for- andring af trykket svarer en mindre forandring af det specifike volum, end naar temperaturen er konstant under expansionen, vil følgelig forskjellen mellem dl' og dl blive mindre og oven- staaende ligning p = po — (po — pi) med stor tilnærmelse lu udtrykke relationen mellem p og 1. Denne relation vil man derfor kunne benytte til bestemmelse af trykket i ledningen og ligeledes ved integrationen af ligning (2). Indsætter man i ligning (2) dl = cdp — __ p“~ ^aar p 2k dp=(Acp k — B cp ?k — Cc) dp Ved integration: 3k+l 2k + l 3k+1 __2k_ 2k _ k Acp k___________2k_cBp 2k — Ccp+K 3k +1 2k+l 3k + i