Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

86 P----p lognat (^p + — J — Bl + K Pi — po — -g- lognat ( — BL lo^at = <B L ~ (P» - ) ) 4 B .P1.+ C = e(BL-(p„-p,))i B Fo + C 0 a t B O T a2 h , . B a li (po — nt) Da nu BL — = - L — og(po-P1) --- =------------ C r vo po C buo Po vil følgelig (BL — (po — pi)) 77 i almindelighed være en liden størrelse. Man vil da kunne udvikle exponentfunktionen i række og blot tage med 1ste potens i rækkeudviklingen. Man faar da: b £ + c = 1 + (BL ~(po “p,)) 4 B pi — B po + (B po + C) (BL — (po — pi)) / B pi = po + Po + 1) (BL — (po — pi)) Indsættes nu --ah ; B = , faar man: C bu0 Po F v0 p-pr+e + O^Lf-cpo-po) , O T a2h . O T auo ah(po —pi) , p' = p> + tl^ + tl^-------------- (9) h (Po - p.) = 4 L + —) r Vo Vo 7 Denne ligning gir uo, naar a — O, og friktionen sættes proportional med an -j- bu2. Hvis i ligning (8) B — O, livis altsaa friktionen antages proportional med 2den potens af hastigheden, faar man: 2p dp __ o 41 -------77- —2 A (11. p T lognat (p2 — = 2 A 1 T K