Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

87 lognat — 2 AL VA po2 — C' A P*2 - C __P2AL A po2 — C 77, 0 AT ___ “ S1U tt t J AL —--------——-----liden, kan exponentfunktionen ud- vikles i række, hvor blot 1ste potens medtages. Man faar da: A pi2 — C _ , n db^C = 1 + 2 AL a pi2 = A Po2 + 2 AL (A Po- - C) pi2 = po2 + 2L (A po2 — C) = po2 + 2L (—111 a P° — — lnA_Pn 1 vo F h vo ’ (10) 1 (po‘2 — pi2) , h2 sin a n"! = ~2 ~0~T------------------- 11 v“ +------------0” -p b L po b — Vi skal dernæst betragte det tilfælde, at forskjellen mellem po og pi er meget liden. Ladningsrøret antages at være hori- sontalt og friktionen sættes proportional med hastighedens kvadrat. Ligningen for uo2 er da ifølge ligning (5); 3k 4- 1 3k + lx k + 1 b L po 2k 3k + l 3k + 1 3k + 1 Nn er Po —(pi 4- (po — pi)) 2k j k+1 I ( 3M-1 ) pi 2k (p0 — pø + .... Følgelig biir tilnærmet: k 4 1 3k -j~ 1 3k 4~ 1 ____ 3k —1 öv po 2k pi~~2k~ 2k pi (po-pi) og