Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

88 k +1 Vo pi (po — pi) k+1 0 V T n 2k — b L po k + 1 Vi kan her fremdeles som tilnærmelse sætte (—) og 'po Po faar da: — Vo P1 (P° ~ P1) (11) ^Lp. Til bestemmelse af bevægelsen i ledningsrøret har vi saa- ledes en af ligningerne (5), (7), (9), (10) og (11), naar trykket ved rørets begyndelse po og dets ende pi er givne. Naa uo er fundet, erholdes hastigheden ui ved rørets mun- ding af ligningen ui = —— Vi naar Vi er det specifike volum k “p 1 ved trykket pi. Man faar da ui = uo () 2k og tætheden k + 1 l (po ] 2k af den udstrømmende gas af ligningen vi = -^7 —Vo Lo | “ -1- (£°-) “2F g^O V pi ' Heraf faar man: /P1 2k po ' Temperaturen Ti af gasen ved udløbet faar man af lig* k + 1 ” > 2k , e ) , hvoraf pi y k — 1 m /Po 1 ningen: pi vi — rTi — pi vo J k + 1 /Po \ 2k _povo zpi 1 2k _ T /pi\ VpJ R So' ° W pi Vo k-1 2k