Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

89 Udløbsmængden er g F Uo og den levende kraft ved ud- løbet “ F (o Uo Ui2 = k + 1 1 in /PO 1 t = 2 F <PT ■> Tilvexten i levende kraft ved udløbet følgelig: Det gjælder nu at bestemme trykket p0 ved ledningsrørets begyndelse, naar udløbet foregaar fra et reservoir gjennem led- ningsroret. Kaldes trykket i reservoiret pr, tætheden qy, tempe- raturen Tr, tversnitet af reservoirets munding f og udløbshastig- heden ur, saa har man: Ur=l/Hr r Qr‘ naar D er det effektive overtryk og q‘y det specifike tryk af den udstrømmende gas. Udløbsmassen biir da, naar m er kontrak- tionskoefficienten: mf o‘y ur og paa grund af kontinuiteten faar man: mf (J*y Ur = F Uo (»o. Paa grund af stødet mod gasen i reservoiret vil p'r blive lig «r og det effektive overtryk D = —(pr — po). Den effektive trykhøide biir nemlig her ligesom ved væsker -g—- <len givne trykhøide. Man faar saaledes: „ \/~2 (pr — po) \/" 1 mf Pr 1/ ——-------y -x— = Fuo (Jo qy r 2m Tætheden af den gas, som strømmer ud fra reservoiret er qy: efter udløbet expanderer den til tætheden qo. Under expansionen tilføres den varme, ved at arbeidsevnen, som er begrundet i den meddelte acceleration, formindskes. Arbeidsevnen paa grund af expansionen formindskes derimod ikke, idet expansionen foregaar lige godt. Tilstandsligningen for expansionen biir derfor den forhen fundne: k k t . h R “ h R pr Vr cv = po Vo Cv , 12