Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

91 som vi betegner med p*i, men større end dette. Hastighedsliøiden i udi øbstver snittet f vil da være en sum af hastighedshøiden for hastigheden m i roret ved dettes ende og den trykhøide, som bestemmes af overtrykket pi — p'i. Det tryk, som svarer til hastigheden m i røret, er, naar tætheden betegnes med ?i, lig 2 Det samlede overtryk ved mundingen biir derfor: 1- ui2 । • — 2^- 4- pi ~ Pi- For udløbsmassen har vi, naar m' er kontraktionskoefficienten, fundet formlen: ■ »' f V2D e. -) r ' kpi + D 7 hvor i det foreliggende tilfælde n 2 Ul2 Qi po — —g” 4- Pi — pi = pi' e<> = pi Paa grund af kontinuiteten faar man saaledes ligningen: nr’ f Ul2 £1 । \ —g5- + pi — p * ) e* 9 2 ui ”2 > 1 + pi — p'l) k 1/1 Ul2 , kp * H--g----H Pi “ P i — F uo eo- Sætter man her: 9 Ul £>1 4- pi ) — (2m‘ k — 1) (U1~2^ + Pi - P'<) 2 - . , , Ul øl . , kpi H--------g-----l-P* —Pl ji k __r faar man: r m'f o Ui PI , , \ „ —+ pi — p i ) ()1 = r Uo (»o. a '