Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

9ä Ved at kvadrere faar man: 2 (r m' f')2 2 ( -U12 gl + (px — p'i) ) = (F u0 (>0)2. Nu er (u1 oj22=:(uo £o)2. Følgelig biir: (r m' f uo (fy)2 + 2 (r in' f')2 (pi — p\) = F u0 £>0)2 2 (r m' f')2 (>i (pi 4- p'i) — (u0 (>0)2 (F2 — (r m' f')2) Indsættes heri: pi — p'i -j- (Uo ?0) 2 F2 — (r m' f )2 2 (r m' f')2 Qi — n (>r Po Pr Pi Oi z= n Pr — Pr faar man: n — « (n n n P" ¥ F2 - (r m' f')3 pi — P i i ( Uo II ------------I ---------------------------- 2 (r m f')2 —— n er 2 pr — pi Sætter man nu: faar man: , n t»r F2 — (r m' f32 p 1 = uo2 —- po2 — A k 7 pr 2 (r m'f')2 n (r (F2 — (r m' f')2) ___ 2 pr (r m' f')2 pi2 — pi p'i = E (Uo po)‘2 Da pi2 — P1 p'i = P1 (P1 - p\) og p? — p\2 = (P1 — p\) (P1 _j_ p-j biir pi2 — p'i2 ____pi + p'i p/ — pi p 1 Pi Forholdet vil altsaa ligge mellem 1, naar p'i -= 0, og 2. naar p'i = pi. Man kan derfor sætte: (13) hvor 02) Pi" — p'i2 = s (pi2 — pi p'i) p?’ = p\2 H- s E (uo po)2 s P 1 ligger mellem 1 og 2. pi Til bestemmelse af uo, po og pi har vi saaledes ligningerne og (13) samt en af ligningerne (5), (7), (9), (10) og (11). Af disse sidste skal vi anvende ligning (10). Denne er: 2 1 (po2 — pi2)hv0 । li2 sin a n“ = 2~o--------------+~or -ybLpo -b