Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

94 pi 4- p'i pi /k - 1\ Ved beregningen kan man først antage for konstant og faar da samme formler som ved væsker til bestemmelse af uo, po og pi. Af disse værdier af uo, po og pi beregnes li, n, r og s, der ved indsætning i ligningerne: • n (Po2 — Pi2) । v__ G <Pr — po) __ pi2 — p'i2 n" “ + N- -Tep^t gir nøiagtigere værdier af uo; po og px. Af disse findes nøiagtigere værdier af h, n, r og s, hvoraf igjen nøiagtigere værdier af uo, po og pi beregnes. Multipliceres ligningerne med po2, faaes: 2 4 2 Uo2 po2 = M (po2 ~ pi2) + Npo3 = G(pr — po) — --j?-1— Heraf faaes: P12 — p'p 4 s E G (pr — po) — Po2 {1 + “}— (pr — Po) 9 [M -|- Ni , J G- . n J , » , J G i ti r/l i+p° +se— p1 + pr, hvoraf po bestemmes. Naar po er fundet, erholdes pi og uo af ligningerne: pr — S E G (pr — po) + p'i2 „ 2_ <Hpr — Po) Uo —--------5----- Po2 Er pi = p'i, blir E — 0, og man faar po af ligningen: po2 (M +' N) + Po G = M pi2 + G pr. Temperaturen ved begyndelsen af ledningsrøret findes af f ■> 1 J p r I —_— formlen: po Vo — RTo, hvorvo =vr |—t< 1 . Man faar heraf: 1 po J ! j 1 i To=_P^ = _l^ EL - = 1-Tr. R R lpo n